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 tions (13). Eu égard aux équations (14), l'équation (7) de- 

 vient 



dx - /(■[ — pt'siD'aja^H-p'sinVfn'p'sin 2 * — m') # 



1 5) dz = V/ ! '■> 



lésina ▼ t x' 1 — /i 2 ^ 2 sin 2 a 



( 



et posant 



fj. sina = cons' 



ce qu'on peut toujours faire puisqu'on dispose arbitraire- 

 ment de la constante y., 



dx . / 

 (16). . dz = -\/ 



dx x /('l — e 2 )x 2 -4- é 2 [n u e* — m 2 ] 



e ▼ x~ — ne 



Il suit de là , comme tout à l'heure , que les hélicoïdes 

 gauches qui satisfont aux équations (13) sont tous appli- 

 cables sur une même série de surfaces de révolution. 

 Parmi ces surfaces figure nécessairement l'hyperboloïde 

 mentionné ci-dessus, on l'obtient en posant 



De là résulte 



œdx.Vri 2 — m 2 h' xdx 



dz = 



mV ' x 2 — ni 1 m\/x 2 — w 2 



et, par suite, 



< l7 > ^-F='' 



équation identique avec l'équation (8). 



