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(du , dv . dw\ 

 ,- + ^ -f- y^ J = 36 "d ; d'ou I'on lire 0"d, et par 



el par consequent le dernier terme de Nxr. 



» Ces formnles, quand on fait N=o, c=c', se rMtrisent h celles 

 plus anciennement connues relatives au cas ou I'etat primitif est un 

 etat d'^quiiibre sans pression. On voit que la pression primitive N 

 n'est pas simplenient ajoi-tee k celles-ci ; elle entre aussi dans 

 les lermes affect6sdes depiacements n, v, tu ; ce qui vientde ce 

 qu'une dilatation deja effecluee dans une direction, en diminuant 

 les angles que font avec celled les lignes de jonction des mole- 

 cules, augmente par cela seul I'effet d une dilatation ult^rieure 

 dans la mgme direction, et diminue I'efTet des dilatations dans des 

 directions perpendiculaires. 



» Maisilfaut bien faire attention que N^x. N, dans ces formules 

 de reiasticite, representent des tractions ou tensions attractives, 

 et non des pressions proprement elites ou r^pulsives comme 

 elles le sont g(5neraleinent dans les gaz et ordinairement aussi dans 

 les liquides. Si p et p^r representent les pressions r^puisives, 

 primitive et ulterieure de I'air, I'ou obtiendra celle-ci en faisant 

 dans la premiere des deux fornuiles ci-dessus : 



Nxr = — Pxx, N = — p. 



De cette observation essentielle (qui nous avail dchappS lors de 



I'insertion d'une autre note ^ ce journal, n" 1146, stance du 20 



octobre 1855j, il resulte que lorsque les dilatations transversales 



dv dw 



— , — sont nuUes, on a 



rfy ds 



=-[4('7+")-K-7)]£- 



Mettani cette formula pour la pression longitudinalep, dans 1*6- 



quation differentielle p -rT= r- du commencement de celtte 



^ (/r dx 



note, elle donne pour la vitesse de propagation du son 



