30 



r6siilt;iis dc I'observation et ceux de la forruule de vilesse la plus 



g^n^ralement adoptde jusqu'ici \/ -, -, ni se lialer de deduire 



c p 



de cette formule, probablemcnt fausse, des valeurs du rapport -, 



comme ront fait plusieurs physiciens ^miments ; enQn que ce 

 qu'il paraitrait y avoir de mioux a faire dans renseignement, 

 jusqu'a eclaircissement, serait de ddmontrer la fonnule ncwto- 

 nienne et d'^noncer simpleiuent les raisons qui rendent son re- 

 sultal irop faibic. 



Au resie. si I'expression completee que nous avons doiin^e 

 pour la coinposante normale de pression /j„ est admise, an moins 

 pour les corps solides, il ne faut pas oublier que la formule d6- 

 duite lout a I'heure pour la vitesse du son n'est relative qu'i la 

 propagation ou dans une masse indefinie ou dans un prisme donl 

 les dimensions transversales ne varieraicnt pas. Si le prisme est 

 suppose isole, comme une tige metallique, en sorle que ses faces 

 laterales ne supportent aucune autre action que celle primitive 

 N= — P, il faut pour les actions normales N„, \,, sur des faces 

 perpendiculaircs aux y et aux z. poser deux expressions sembla- 

 bles a celle de N^,, les egaler a N el en tirerles dilatations trans- 



dv dw 

 versales — , — pour les substiluer dans N/,. On obtient ainsi : 



^^^ _ (5G-N);-2IG+N) ^^ 



dy dz c ' dx 



2(5G— N)--f 2(G-|-N) 

 c 



d'oa : 



N,,— N=E— en faisaniE= , 



3-5(G-N)i+-3(G4-N) 



Et la Vitesse de propagation des vibrations ou du son dans le sens 

 de la longueur du prisme solide est v /£ 



^ P ' 



