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 En ajoulant les carrds, el dgalant a zero apies avoir differeiitie 



deux fois par rapport h ij, ct remplacd -^ par sa valeur tiree 



de I'equation du contour, puis faisant y=0, ^-=c', -1— = o , 

 on obtient cnlrc n cl le rapport — I'equation du second dcgtc: 



c 



:2 



(1— 15n+38n') i~\ __ (i -J-io«— 8n-) _+H(n+l) = 0, 



d'ou I'on lire successivement 



Pour 7i =0,2071; 0,2; 0,1; 0,0827; 0,05; 0,01; 

 ^=0,3247; 0,320; 0,249; 0,2332; 0,192; 0,097; 0. 



Les points dangereux restent done aux extrcniites du petit 



diametre 2c, ou aux endroits les plus proches de I'axe dc torsion 



(qu'on suppose pas^ser au centre de la section) tanl que le rap- 



c 

 port - des deux diamelres ne descend pas au dessous de 

 b 



1 

 0,32^7= ^ oudu tiers environ, w ayautsa plusgrande 



valeur 0,207107. Quand n n'a que la valeur 0,1, ce rapport peut 

 descendre a 0,2^9 ou au quart a pen pies, etc. 



Lorsque ■- descend au-dessous de ces valeurs numeriques, les 







quatre points dangereux sont plus ou moins a droite et S gauche 

 des exlreniiles du petit diametre 2c, Le carre de Icur abscisse y 



estl_:(1-f-|/2f [6'— c^(l+6|/2)] lorsque w = 0,2071 = 

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— ; cettc abscisse, ainsi que le plus grand glissemenl qui 



doit entrer dans I'equation de resistance permanente a la rupture, 

 se determinenl par lalonneuient numerique quand ?/ a une autre 

 valeur. 



Quelques-unes des sections considerees ici peuvent avoir un 

 inlerCt pratique, car on peut leur assimiler plus ou moins celles 



