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» En adoptant pour unités de longueur, de masse et de temps, le mètre, 

 la masse du gramme et la seconde de temps moyen, et en supposant l'éga- 

 lité des pouvoirs magnétiques, je trouve que la force motrice appliquée au 

 centre de gravité de la Terre est plus petite que 64000 unités de force. 

 Ce n'est pas la masse du gramme que celte force doit entraîner, mais celle 

 de tous les grammes de la Terre, quisoiit au nombre d'environ lo-'x 5,94; 

 elle produira donc une force accélératrice plus petite que 10"°" X 10,8. 

 C'est une force d'une faiblesse excessive, comme on peut en juger par ces 

 deux résultats : * 



» L'accélération magnétique dont je viens de parler est à celle qui pro- 

 vient de la gravitation universelle dans un rapport plus petit que celui de 2 

 à 10--. Si la Terre était soumise à cette seule force, supposée de direction 

 et d'intensité constantes, elle ne se déplacerait pas, dans son mouvement 

 uniformément accéléré, de 54™ en 10 000 ans. 



» Ces nombres me paraissent suffire pour le but que je voulais at- 

 teindre. Toutefois, à côté de cette démonstration très élémentaire, il reste à 

 traiter la question au point de vue astronomique, afin de savoir quelles 

 modifications pourront se produire lorsque des milliers de siècles se se- 

 ront écoulés. J'ai calculé le potentiel de la force; j'ai ensuite formé l'ex- 

 pression des variations séculaires des six éléments de l'orbite et j'ai été 

 ainsi conduit à des résultats au moins aussi probants que ceux de la 

 démonstration élémentaire; c'est ce que je ferai voir dans une autre Com- 

 munication. Je me bornerai à citer ici ce résultat assez remarquable que 

 les grands axes des orbites n'éprouvent pas de variation séculaire. 



» Quant à la Lune, j'ai trouvé que son accélération, due à l'action ma- 

 gnétique de la Terre, est plus petite que lo-'" X 3. 



» Le potentiel de l'action magnétique du Soleil sur une planète a pour 

 expression V = Ip-p/p-*, en désignant par p.' et p. les masses des fluides 

 magnétiques de deux points M' et M du Soleil et delà planète, dont la dis- 

 tance est p. L'origine des coordonnées rectangulaires étant au centre du 

 Soleil, R désignant la distance de ce centre à celui de la planète, x, 7, z 

 les coordonnées de ce dernier, ^p + S, j + ïj, 2 + ? celles du point M de 

 la planète et x', j',=' celles du point M' du Soleil, on déduirap de l'expres- 

 sion de R, en faisant varier dans celle-ci de ? — oc', yj ~j', Ç — z' les coor- 

 données .-r, j, s ; on tirera donc le développement de p-' parla série de 

 Taylor, et en remarquant que les dérivées du premier et du second ordre 

 de R-' s'obtiennent en divisant par R' les quantités suivantes : 



_^., _^-, _-, _n_3a;n\-% 3,r7R ^ -i + 3j^R-^ .... 



