( '39' ) 

 » Nous avons encore procédé de la manière suivante : 

 » Après avoir cliaiift'é le cristal pendant un temps suffisamment long 

 à 200", dans la boîte remplie de limaille, nous avons laissé la boîte et le 

 cristal refroidir jusqu'à ce que le thermomètre plongé dans la limaille, à 

 côté du cristal, marquât 03°. A ce moment nous avons rapidement trans- 

 porté le cristal dans un petit calorimètre plein d'eau et nous avons observé 

 l'élévation de température produite par l'immersion du cristal. 



» Voici les donuccs do lexprrience : poids du caioiimètre do |)latine, i55'',0'j2; poids 

 de l'eau, ig='',5'j3; poids du cristal, 1 2»'', oo85; température primitive de l'eau, i'j",i; tem- 

 pérature finale, 22°, 85; chaleur siiècifique du quartz, 0,1 g. 



» De ces données on déduit la température moyenne du cristal et l'on 

 trouve que celle-ci est de 78°, c'est-à-dire de 10° plus élevée que celle de 

 la limaille à son voisinage. Cette dernière doit donc exercer une action 

 réfrigérante sur les parties du cristal qui y sont plongées et, en supposant 

 que l'air agisse moins énergiquement à cause de sa faible masse, malgré 

 sa température inférieure, sur les parties qui sont à découvert, nous ne 

 pensons pas nous tromper. 



» Le cristal doit donc se trouver très inégalement refroidi; les parties 

 en contact avec la limaille formeront à son extérieur une sorte d'enveloppe 

 froide, laquelle, en se contractant, exercera une pression sur les parties 

 intérieures, qui sont à une température supérieure à la moyenne, et sur 

 les parties découvertes, et celles-ci, comprimées latéralement, devront se 

 dilater dans le sens normal à la compression, c'est-à-dire dans le sens d'un 

 des axes latéraux du prisme. Il devra y avoir, en conséquence, comme 

 M. Hankel l'a observé, dégagement d'électricité positive sur les arêtes 

 portant les faces rhombes, dégagement d'électi'icité négative sur les arêtes 

 opposées. 



» Pour constater qu'il y a réellement dans le cristal qui se refroidit dans 

 les conditions réalisées par M. Hankel des tensions intérieures, nous avons 

 opéré de la manière suivante, Nous avons placé un petit cylindre de verre, 

 poli sur ses deux bases et bien recuit, qui n'exerçait aucune action sur la 

 lumière polarisée, dans une petite boîte de métal percée à son fond d'une 

 ouverture dans laquelle le cylindre s'ajustait exactement. Nous avons en- 

 touré le cylindre de limaille de cuivre, en laissant la base supérieure 

 découverte. On pouvait de la sorte examiner le cylindre dans un appareil 

 de polarisation, tout en le laissant refroidir dans la limaille. Nous avons 

 chauffé le tout dans une étuve à 200° environ, puis, après un temps suffi- 



