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 supérieure à cette force éiectroinolrice de réaction superficielle, il arrivera 

 nécessairement un uioment où le courant ne pourra plus trouver passage à 

 travers le conducteur, complètement isolé par le dépôt de polarisation, 

 et prendra son régime permanent au dehors de lui comme autour d'un 

 corps étranger; à ce moment le dépôt cessera de croître, il n'y aura 

 plus qu'un flux tangentiel, et les répartitions potentielles sur la surface 

 polarisée seront les mêmes que celles des forces électromotrices de pola- 

 risation, c'est-à-dire que celles des dépôts qui donnent naissance à ces 

 forces éiectromotrices {'). Si les dépôts sont assez minces pour présenter 

 le phénomène des anneaux colorés, chacun de ceux-ci représentera donc 

 la section orthogonale de la surface du corps immergé par les surfaces 

 d'égal niveau du nouveau régime d'écoulement stationnaire établi au- 

 tour de ce corps, agissant comme obstacle et non plus comme conduc- 

 teur. Dans le cas particulier où le corps immergé est un plan conducteur 

 formant lefond d'une auge cylindrique traversée par un système quelconque 

 d'électrodes cylindriques indéfinies (^), on retrouve la loi de forme que 

 j'ai, d'une manière tout empirique, établie pour les anneaux de Nobili, en 

 précisant les conditions expérimentales de leur formation et en créant ainsi 

 un procédé absolument général de figuration des systèmes isothermes 

 plans ('). Dès l'abord j'avais été conduit à étendre partiellement à cer- 

 taines surfaces cylindriques mes i)remières vérifications (*). Depuis, 

 M. V. Volterra (') a, à l'instigation de M. le professeur A. Roiti, appliqué 

 au cas particulier d'un cylindre circulaire vertical, perpendiculaire aux 

 lignes de force d'un champ primitivement uniforme, un calcul remar- 



( ' ) Quelle que soit la loi qui puisse relier l'épaisseur «les dépots à l'intensité des forces 

 éiectromotrices de polarisation, un fait qu'il semble légitime d'admettre a priori est qu'à 

 toute action égale du courant priniaireet, par conséquent, à toute égale épaisseur de dépôt, 

 correspond une valeur définie de la force électroniolrice de polarisation. 



(-) Celles-ci étant isolées de la lame par des découpures infiniment petites, comme le 

 veut, pour tous les lieux de discontinuité, la théorie des représentations conformes. Expéri- 

 mentalement on évite la difficulté de ces découpures, sans altérer sensiblement l'exactitude 

 des résultats, en prenant, dans le sens vertical, les discontinuités qui, rigoureusement, de- 

 vraient être prises dans le plan même de la feuille. 



(') Comptes rendus, t. XC, p. 984, il24; XCIII, 4o3, 682, 792; XCIV, 43^, 85i; 

 XCV, 29 (1880-S2;. 



(') Voir ma Aote du 26 avril 1880. 



(° 1 V. Volterra et Luioi PAsyUALi>:i, Jlli dctUi R. Ace. délie Scienze di Torino, l'j dé- 

 cembre 1882. 



