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 P : l'éclnt diminue d'abord lentement, ce qui est exprimé par la tangence 

 en C de la courbe à la parallèle DC. L'époque de la disparition théorique 

 est l'abscisse F où l'intensilé est nulle et la courbe tangente à l'axe 0^. 



» La courbe présente donc nécessairement, vers le mdieu ]M, un point 

 d'inflexion, c'est-à-dire une portion sensiblement rectiligne. Ces cotidilions 

 de tangence, au début et à hi fin du j)hénomène, qui caractérisent l'allure 

 de la courbe, sont évidemment imposées par la forme circulaire du disque 

 solaire et du disque du satellite : quant à l'ot^dre du contact, c'est le calcul 

 exact qui seul peut le donner; en fait, il est du second ordre. 



» Il résulte de ces propriétés géométriques que — = o pour le début et 



la fin du pbénomène et que — = o pour le point d'inflexion, y étant alors 



inaxnnnm. 



» Cette représentation géométrique montre une nouvelle cause d'incer- 

 titude, la plus grave peut-être, iidiérente à la méthode ordinaire d'obser- 

 vation, laquelle équivaut à la détermination de l'abscisse Q coi'respondant 

 à l'éclat limite perceptible ISQ : ré|)oque Q est très mal définie, parce que, 

 dans le voisinage du point de contact d'une tangente, l'ordonnée NQ est 

 infiniment petite du second ordre (ici du troisième ordre), tandis que la 

 distance QF est du premier ordre seulement. 



M Elle indique bien aussi l'importance du pouit d'inflexion dans le voi- 

 sinage duquel la vitesse de variation de l'éclat de l'astre est maximum, condi- 

 tion expérimentale très |)récieuse, comme on va le voir bientôt. 



» 2" Lois pliysiolocjiques qui légissent la sensibilité visuelle dans les circon- 

 st(nices de l'observation. — L'impression lumineuse reçue par l'oeil de l'ob- 

 servateur est produite : 1° par l'éclat intrinsèque réel e de l'astre, considéré 

 comme un petit disque de surface appréciable ; 2° par l'éclat intrinsèque e^ 

 du champ lumineux sur lequel l'astre se projette. Comme l'illumination 

 du champ est due en majeure partie, sinon en totalité, à la diffusion pro- 

 duite par les milieux interposés, on ne peut pas s'éloigner beaucoup de la 

 vérité en considérant l'impression totale comme la somme de deux impres- 

 sions : Véclat apparent de l'astre est donc mesuré par e -+- e^j cette expres- 

 sion rend bien compte de l'idée qu'on se fait de la visibilité absolue repré- 

 sentée par e -f- e^, et de la visibilité relative (e -f- Co) — e^ = e, ou dilférence 

 d'éclat entre l'astre et le champ. Comme l'éclat apparent e -+- Sq varie avec 

 le temps, toute erreurd'appréciation A(e-1- Co), ou simplement Ae, entraîne 

 une erreur At sur l'époque, Ae et àt étant liées par la relation définie ci- 



