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la direction de la force d'induction coïncide avec celle de l'action électro- 

 dynamicjue qu'exercerait le système inducteur sur un élément de courant 

 fictif, placé au point même du champ où se trouve l'élément induit et di- 

 rigé suivant la vitesse relative de celui-ci; son intensité est la moitié de la 

 force électrodynamique qui agirait sur cet élément fictif, si les deux fluides 

 qui le traversent en sens opposés avaient en somme une quantité de mou- 

 vement égale à la quantité de mouvement relatif de la masse induite. 



» Considérons une masse élémentaire m de fluide électrique en mouve- 

 ment ; elle peut faire partie d'un fil ou d'un conducteur quelconque qui 

 reste fixe ou qui se meut en entraînant avec lui la masse m et en lui com- 

 muniquant sa propre vitesse; elle peut d'ailleurs se mouvoir elle-même 

 dans le conducteur. Le système inducteur est fixe ou en mouvement; dans 

 le dernier cas on peut encore le supposer fixe, pourvu que l'on applique 

 au conducteur induit une vitesse convenable qui, en se combinant avec la 

 vitesse absolue, produit la vitesse relative. D'après cela, nous regarderons 

 comme fixe le système inducteur et nous attribuerons à la masse élec- 

 trique m, indépendamment de sa vitesse propre dans le conducteur, une 

 vitesse relative i> dans le sens Ov, O étant le milieu de m; il suffira de con- 

 sidérer cette dernière vitesse, parce que, de quelque manière que l'on con- 

 sidère la vitesse de m, la règle s'appliquera à chacune de ses compo- 

 santes. 



» Je place sur la direction Ot» un élément ^(7 de courant fictif, dont le mi- 

 lieu soit en O, et dans lequel les masses m' et — m' de fluides en mouve- 

 ment aient les vitesses respectives -+- v et — v, la masse m' étant d'ailleurs 

 égale à m. Je désigne par p et p' les actions exercées par le système induc- 

 teur sur ces masses m' et — m', et par Op la direction de la force p. Si la 

 masse — m', conjuguée de -+- m, avait la même vitesse v que m', elle serait 

 soumise à une force égale a p et de sens opposé à Op, c'est-à-dire à la 

 force — /;. Mais, comme — ra' a la vitesse — v, la force doit éprouver un 

 nouveau changement de signe, et l'on ap' = p. Cela résulte du fait général 

 de la décomposition par induction du fluide neutre, lorsqu'il se meut en 

 présence de courants électriques, et de ce que, si l'élément — m' avait si- 

 multanément les vitesses + c et — c, il serait sans mouvement relatif et 

 n'éprouverait pas d'induction. De ces considérations il suit que les forces 

 p et p' ont une résultante égaie à 2p et dirigée suivant Op. Mais cette résul- 

 tante n'est autre chose que l'action électrodynamique exercée par le sys- 

 tème inducteur sur l'élément fictif c/7; par les règles d'Ampère, on déler- 

 mineia la direction OFet l'intensité F de cette action, et il e>t cLiir queOF 



