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 donnera Op et F la forre zp, on - Ui force p. La Corce p est l'action ex icée 



par le système sur la niasse m' de l'élément fictif; mais cette masse est égale 

 à la masses qne nous avons à considérer; elle occupe la même position 

 qu'elle dans le champ éleclriqne, elle a même vitesse v et même direction 

 de vile.^se Ov. p est donc aussi la force que le système inducteur exerce sur 

 m; car cette force ne|)eut clépendreque des quantités ou des conditions qui 

 viennent d'être énumérées et non de la forme de m ou de la manière dont la 

 vitesse <^ lui est communiquée: le problème est donc résolu et la règle que 

 j'ai indiquée est la conséquence immétliate de cette solution. 



'. Je vais maintenant donnei' quelques lois générales comme application 

 de cette règle. 



» Supposons que le système inducteur se compose de courants fermés 

 quelconques. D'après la règle d'Ampère, on aura OF, en menant la direc- 

 tion OD de la force auxiliaire d'Ampère (OD est aussi la direction delà 

 courbe magnétique ou de la ligne de forces au point O), le plan duec- 

 teur d'Ampère, qui est perpendiculaire à OD, et dans ce plan une droite 

 normale à da ou à la vitesse Ov, à gauche de Ov personnifié et regar- 

 dant OD. Quant à la force F, on a cette formule d'Ampère 



F =Jc/gD siu\, 



où D est la force auxiliaire (on l'appelle aussi l'intensité du champ au 

 point O), X l'angle ('OD, cIq la longueur de l'élément du courant fictif et 

 J l'intensité de ce courant ; l'intensité J est donnée par l'équation connue 

 ]rf(7 = 2??2C II suit de là que la force d'induction p est perpendiculaire à 

 la vitesse et à la ligne de forces, et que son intensité est donnée par cette 



formule 



p = i)i\)i' sinX. 



» Cette loi générale de l'induction des courants fermés vient d'être dé- 

 montrée en admettant sur la constitution intime des courants une hypo- 

 thèse qui a cours ordinairement dans les recherches sur l'induction. 

 Comme elle me parait très importante, je ferai voir plus tard comment on 

 peut l'établir sans s'appuyer, autant que possible, sur cette hypothèse. 



» Lorsque la masse m se meut dans un fil bon conducteur S qui l'en- 

 traîne avec la vitesse c, on projette la force p sur l'élément cfs qu'elle 

 occupe dans ce fil, et, 4* étant l'angle que la direction Op fait avec ds, on 

 aura pour sa composante q = p cosij;. Celte dernière force et la force ana- 

 logue — q appliquée à la masse — m de l'élément ds détermineront la for- 



