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» Je me sers des équations générales du mouvement des transmissions, 

 telles que je les ai établies dans un Mémoire ayant pour titre : De l'élcisti- 

 citc dans les rnnchmes en mouvement {Recueil des Savants étrangers, t. XXII, 

 n° 15); je calcule la tension du lien au moment où la perturbation cesse; 

 une nouvelle phase commence à cet instant; la tension continue à aug- 

 menter encore après la suppression de la résistance supplémentaire; je 

 détermine la valeur maxima qu'elle peut atteindre dans cette seconde pé- 

 riode. 



» En exprimant la condition posée, on arrive à une expression de la 

 forme suivante : 



dans laquelle 



P est le poids du volant; 



a le rapport du diamètre de la poulie à celui du volant ; 



E le déplacement relatif, sous la charge de i''^, des points d'application sur 



la transmission de la puissance et de la résistance; 

 6 la durée de la perturbation ; 

 £ le rapport que l'on se propose d'établir entre la variation de la résistance 



et celle de la tension. 



» Je termine par quelques exemples numériques qui montrent que les 

 applications de cette théorie aux questions pratiques ne présentent aucune 

 espèce de difficulté. Je calcule le poids à donner à l'anneau dans diverses 

 conditions; il n'est évidemment pas possible, si l'on veut conserver au 

 volant des dimensions qui ne conduisent pas à de trop grandes difficultés 

 d'exécution, d'empêcher les tensions d'atteindre leur valeur maxima, 

 quand les variations,de la résistance persistent pendant un temps assez 

 long; les résultats numériques auxquels je suis arrivé montrent que l'on 

 peut pratiquement réduire au-dessous du cinquantième les variations de 

 résistance d'une très petite durée, et que des volants de dimension usuelle 

 peuvent, en général, empêcher des perturbations ayant plusieurs secondes 

 de durée de se transmettre avec leur intensité maxima. » 



