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 avec des formules analogues pour Kj, K c obtenues également par permu- 

 tation circulaire de a, b, c. Les valeurs de k correspondant aux solutions 

 du second groupe sont les racines de l'équation du second degré 



i/3 i i \ T , i / i 3 i \ ,. i / i i 3 \ _ 



a- \a- //- c- / b-ya 1 b- c-J ° c- \ct- b- c 1 ) 



Les six composantes de l'effort en un point de l'ellipsoïde sont données 

 par des formules telles que les suivantes : 



at, = 4- A (g + Ç + g - ij) f^(K„+ K*- K c ) + ±(K,- K 4 + K.)] 

 - 2A'g(K„ + K A - R r ) - 2 A^(K„- R 4 + K c ). 



» La méthode précédente suivant laquelle nous déterminons successi- 

 vement les nombres £, et les fonctions U,, V,, W, qui leur sont associées, 

 de façon à vérifier les (i) et les (2), conduit d'une manière naturelle, dans 

 le cas de l'ellipsoïde, à la notion des données telles que la solution des 

 équations de l'élasticité soit formée de trois fonctions rationnelles de ç. 

 Nous aurons prochainement l'occasion de montrer, dans le cas général, 

 l'intérêt que peuvent présenter de telles données. » 



ÉLASTICITÉ. — Vérification de la relation qui existe entre l'angle caracté- 

 ristique de la déformation des métaux et le coefficient de restitution de leur 

 élasticité. Note de M. G. Gravaris. 



« Dans une Note que j'ai eu l'honneur de soumettre au jugement de 

 l'Académie, j'ai été conduit à admettre comme probable que l'action d'un 

 effort d'extension ou de compression fait naître, chez les corps imparfaite- 

 ment élastiques, deux ondes longitudinales, non superposables, et deux 

 autres transversales, également distinctes. Qu'il me soit permis de vérifier 

 cette conclusion par les considérations suivantes : 



» Le son se propageant le long d'un cylindre au moyen de vibrations 

 longitudinales, la valeur A, mesurée directement, de sa vitesse de propaga- 

 tion, doit être à celle B, qu'on trouve par une des méthodes indirectes, 

 comme sina à 1. Dans le cas des fluides, l'angle a a très approximative- 



