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ÉLECTRICITÉ. — Sur la valeur absolue du potentiel dans les réseaux isolés 

 de conducteurs présentant de la rapacité. Note de M. Ch.-Eug. Guye, 

 présentée par M. Lippmann. 



« La connaissance de la valeur absolue, du potentiel, dans un réseau de 

 conducteurs parfaitement isolé, offre un intérêt particulier. C'est cette 

 connaissance qui permet de se rendre compte de l'isolement à donner 

 aux diverses parties du réseau par rapport au sol; c'est elle également qui 

 permet de prévoir les dangers d'un contact fortuit avec un point quel- 

 conque d'une canalisation présentant de la capacité. 



» Le but de cette Note est donc de donner de cette question une solution 

 aussi générale que possible, et de montrer comment la distribution du po- 

 tentiel dépend de la capacité des diverses parties du réseau. 



» Considérons un nombre quelconque n de conducteurs isolés, en pré- 

 sence d'un plan indéfini au potentiel zéro (sol) ou enveloppés complète- 

 ment par un conducteur au potentiel zéro (armure). 



» Nous pouvons supposer que ces n conducteurs sont reliés d'une façon 

 quelconque à des sources d'électricité, isolées du sol et sans capacité 

 (dynamos polyphasées, par exemple). 



» Quelles que soient les lois suivant lesquelles varieront les différences 

 de potentiel entre les n conducteurs, la somme algébrique des charges du 

 système isolé sera à chaque instant algébriquement nulle; les sources 

 d'électricité produisant toujours les deux électricités en quantités rigou- 

 reusement égales, et l'électricité développée ne pouvant s'accumuler que 

 sur les conducteurs qui seuls présentent une capacité appréciable. 



» Dans ces conditions, il est possible d'établir une relation donnant la 

 valeur absolue du potentiel sur chacun des conducteurs, si l'on connaît 

 les coefficients de capacité et d'induction électrostatiques, ainsi que les 

 différences de potentiel relatives maintenues parles sources entre lesrc con- 

 ducteurs, l'isolement étant supposé parfait. Il suffit, pour cela, d'admettre 

 que les variations de potentiel sont suffisamment lentes pour que l'équi- 

 libre électrostatique puisse être considéré comme atteint à chaque instant. 



» Soient, en effet, 



(0 <•,-,,=/(/), 



(2) v s -v i = ^{t), 



