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 les expressions donnant, en fonction du temps, les différences de potentiel 

 relatives entre conducteurs. 



» D'autre part, les équations générales de l'équilibre électrostatique 

 sont : 



m , = Ti.i ( '. -(- Y..2t'2-i-- • •+ y<.„< ; ,,+ y..o<'o. 

 m, = î'i.,v, -+- y 2 . 2 ^ ■+-... + Y2. n ('« + Ya.o^o. 



m n = Yn.l l 'l + Y«-2^ "+"• • • ■+" Jn.n^'n + Tn.o^O» 



tous les termes en v étant nuls par hypothèse. 



» Si nous additionnons ces dernières équations membre à membre, en 

 tenant compte de ce que la somme algébrique des charges de n est nulle, 

 il vient 



(I) o = T i P,-+-Y 2 v i -h...-+-T a v n , 



expression dans laquelle 



r, = Y,,, + Y 2 ,,+...+ Y„. l , 



1„ = y,,„ + y,,„ -h . . . H- Y«,n... 



» Enfin en remplaçant, dans (I), t> 2 , v 3 , . . ., c„ par leur valeur déduite 

 des équations (i) à (k) on obtient 



, rn r i /(<) + r, ? (0+...+ Mio 



W '" r,-t- r, + ... -t-r„ 



expression recherchée. 



» Cas particuliers. — 1. Lorsque chacun des n conducteurs est entouré 

 d'une armure au potentiel zéro, tous les coefficients d'induction électro- 

 statique entre les n conducteurs deviennent nuls et l'on a 



» 2. Si les n conducteurs sont disposés comme dans un câble symé- 

 trique, il est facile de voir que 



r, = r 2 == ... = r„, 



et l'expression du potentiel devient : 



/(0 + t(Q-k..+ HO 



