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 complexes et imparfaitement connues; nous supposerons le système sim- 

 plement formé par des courants et des aimants permanents. 

 » La fonction <p, se réduit alors à une forme linéaire 



(10) <p, — Zai 



dans laquelle, l'aimantation étant supposée constante, chaque coefficient a 

 ne dépend que de la configuration du système, et l'on admet généralement 

 que l'induction dans l'un des circuits est régie par l'équation 



(») e -l=di{dî +a ) 



analogue à l'équation (2). 



» 9. Cela posé, si l'on admet que la seule chaleur dégagée soit celle de 

 l'effet Joule des courants, le principe de l'énergie donne, comme dans le 

 cas d'un système électrodynamique (n° 6), 



(12) 2(e—k)idt=dh + îf, 



h étant l'énergie développée, et il est à remarquer que, dans l'hypothèse 

 admise, la variation S(p, = 2Sai peut aussi s'écrire Idai, puisque, vu la 

 constance de l'aimantation, chaque coefficient a ne dépend que des para- 

 mètres de position; pour le même motif, on peut écrire dy 2 au lieu de S<p 2 , 

 de sorte qu'en remplaçant/ par sa valeur (9) l'équation ci-dessus devient 



(i3) l(e — ri)idt = dh -f- S«p -t- Idai -+- d<p 2 . 



» Or, si l'on ajoute les équations (11) multipliées respectivement, par 

 idt, on trouve 



(,4) 2(e-n)iA=2*rf(gf)+2<fai 



et, par la comparaison des équations (i3) et (i4). 



(.5) d»=2.«f(Jf)-* T -dp, 



ou enfin, d'après la relation (7), 



(16) dh = do — d<o. 2 . 



» Il en résulterait que l'énergie h serait, à une constante près, égale 

 à <p — ©2. c'est-à-dire serait la somme de la fonction des forces électro- 

 dynamiques et du potentiel des forces magnétiques. La somme Zdai ne 



