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 on a proposé île remplacer la toi mule ( i i par la suiva 



(») ï=/*f 



où la leLtre P' désigne un poids fictif, appelé poids d'inertie, défini par la 

 condition que la demi-force vive totale de la voiture soit égale à - — ; — 



» Ce poids P' est d'ordinaire très peu supérieur à P, excepté cependant 

 pour les tramways électriques, où il est environ égal à i,3P. La seconde 

 valeur de y est alors notablement inférieure à la première; et l'on pourrait 

 croire qu'il est impossible d'arrêter un tramway électrique aussi rapide- 

 ment qu'un autre véhicule, dans les mêmes conditions de vitesse et d'adhé- 

 rence. L'objet de' cette Note est de montrer que c'est là une erreur, tenant 

 à une interprétation inexacte du rôle de l'adhérence pendant le freinage. 



» Soient Q la pression exercée par le sabot normalement à la jante 

 d'une roue ; R et r le rayon de cette roue et celui de la fusée; I le moment 

 d'inertie d'une roue, y compris au besoin la moitié île l'essieu, par rapport 

 à l'axe de rotation; N la réaction normale du sol; T la fraction utilisée de 

 l'adhérence; 31 et S&' les réactions égales et directement opposées qui 

 s'exercent entre la fusée et le coussinet; <p l'angle de frottement de la fusée ; 

 S le paramètre de résistance propre au roulement; /' le coefficient de 

 frottement du sabot sur la jante de la roue. 



» Que l'on tienne compte ou non de la force vive de rotation des masses 

 tournantes, on a toujours, en palier et alignement droit, les équations 



(3) iN=P, ^A + H, 

 et en outre, pour chaque roue, l'inégalité 



(4) T</N. 



» D'ailleurs, pendant le freinage, les masses tournantes reliées cinéma- 

 tiquement aux roues s'arrêtent plus vite qu'elles ne le feraient d'elles- 

 mêmes, sous l'action de leurs seules résistances passives. Elles reçoivent 

 donc de ces roues des efforts résistants et, par suite, elles leur impriment 

 inversement des efforts moteurs. Soit, pour une roue freinée, ^ le moment 

 résultant de ces dernières forces par rapport à l'axe de rotation de cette 

 roue; le théorème des moments donne l'équation 



i, 1 v .., N S -+- T, /• si n » 



(5) T + i+g r = Q/'+-- ÎS '-> 



