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et comme on a, d'après les hypothèses admises. 



on obtient ces deux groupes d'équations 



d (àT x \ àT x _ x ,àT r 



(3) 5(f)= Y - 



» Les équations du premier groupe ne diffèrent, de celles qui régiraient 

 les mouvements sensibles s'il n'y avait pas de mouvements internes, que 

 par la présence, dans chaque second membre, du terme -ry- 



» L'effet qui en résulte est le même que si, aux forces effectives dont le 

 travail est Xdx, s'adjoignaient d'autres forces dont le travail [ùl-^dx. 

 Le travail élémentaire du système de ces forces apparentes est la somme 



étendue à tous les paramètres x, c'est-à-dire la différentielle partielle %T y 

 prise en ne faisant varier que ces paramètres. Ce travail est ainsi, en 

 grandeur et signe, la variation partielle de l'énergie interne. 



» 5. Électrodynamique . — Considérons maintenant un système mobile 

 de courants fermés à chacun desquels corresponde un paramètre y en 

 supposant, avec Maxwell, que la dérivée y' de ce paramètre par rapport 

 au temps soit l'intensité i de ce courant. 



» L'énergie cinétique T r est alors une fonction quadratique des variables i 

 que l'on peut mettre sous la forme 



(4) ? = ^2>' 2 + 2^-"' 



de notre précédente Communication, et la variation S de cette fonction, 

 dont les coefficients (\, y.) ne dépendent que des paramètres x, donne le 

 travail élémentaire des forces apparentes qui correspondent aux forces 

 électrodynamiques d'Ampère. 



