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 » II. Considérons maintenant l'élément linéaire 



( i ) do"- = eP (' dv? + 2 ^ f / a rfp + ? rfp= \ 



où la lonction <p(cc, p) satisfait à une certaine équation aux dérivées par- 

 tielles du troisième o;dre. Le passage de S à S(k) correspond au passage 

 de la solution <p(«, p) à la solution ç[a, log( eP-f-Xr)]. On voit que S=:S(o). 

 » Il convient de remarquer que l'équation à laquelle satisfait <p(a, p) 

 admet aussi la solution A<p(a«; p 4 è), où A, a, b sont des constantes liées 

 par la relation 



k = ar-=e b . 



» Cette transformation de la solution <p(<x, (3) ne change pas l'élément 

 linéaire (i). 



» III. Enfin, pour l'élément linéaire 



rf<r J = 





le passage de S à S(X-) correspond au passage de la solution ?p(a, p) à la 

 solution cpf^-^» 07^7) (ie l'équation du quatrième ordre à laquelle 

 satisfait <p(oc, p). On a S = S(qo). » 



MÉCANIQUE. — Esquisse d'une théorie générale des mécanismes. 

 Note de M. G. Kœxigs. 



« Toute machine comporte un ensemble de corps matériels résistants, 

 soumis à des liaisons réciproques, sur lesquels on amène les forces natu- 

 relles à agir en vue d'un effet voulu, cet effet pouvant consister en un état 

 d'équilibre ou en un étal de mouvement. 



» Il faut ainsi distinguer dans une machine deux éléments bien distincts. 

 D'abord l'ensemble des corps qui la composent et le système des liaisons 

 établies entre ces corps; c'est cela qui constitue le mécanisme. En second 

 lieu, viennent les forces que l'on fait agir sur le mécanisme. La nature et 

 la distribution de ces forces achèvent de définir la machine, en sorte qu'un 

 même mécanisme donnera lieu à autant de machines qu'il existera de sys- 

 tèmes différents de forces, susceptibles de lui être appliqués. 



