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 variables tang - cosvp, rang- sim]/. En outre, ;', •/)', '(', donnés par les for- 

 mules (3), vérifient les équations indéfinies de l'élasticité. 

 » Le champ des deux intégrales 



( S = f[ï(M, 4- mT, -h »T.) i- . • .] do, 



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j s' =y[Ç(/s; + mi; + »t;> + . . .] rf», 



étant compris entre la surface qui limite le corps et une sphère infiniment 

 petite, ayant pour centre cc ,y , si, la différence S — S' s'exprime linéai- 

 rement au moyen des valeurs de N,, N 2 , . . ., T., en ce même point. 



» Or, on sait faire un choix effectif de la fonction/ - , de telle manière, 



» i° Que l'intégrale 



f[H.m; 



nT 3 )-h...]dG, 



étendue à l'aire de la sphère, s'évanouisse, si petit que soit le rayon de 

 celte sphère; 



» 2° Que l'expression de S — S' contienne les valeurs de N,, N 2 , ..., T 3l 

 au point oc ,y , s , multipliées par des constantes dont on dispose. 



« Ces conditions remplies, le choix de la fonction / reste encore 

 arbitraire dans une large mesure. 



» Sur la surface qui limite le corps, les déplacements (3 ■ correspondent 

 à des pressions dont les composantes 



(5) P; = /N' 1 4-mï; + iiT' ï , ... 



sont connues. Imaginons une troisième sorte de déplacements £", ■«", 'Q' , 

 finis et déterminés en tous les points de la masse élastique et correspon- 

 dant, sur la surface limite, aux pressions — P' r , — V y , — P' z . Il est mani- 

 feste que le déplacement dont les composantes sont <;' -+- £,", r/-j- r", £'-f- '(" : 

 » i° Satisfait, près du point x , v , z , aux mêmes conditions que 



» 2° Correspond à des pressions nulles sur la surface limite. 

 » L'intégrale 



'(6) /[(i' + i")( / ^y+-wT, + nT 2 ) + ...] rfff . 



