( 5-i ) 

 court /,, il vient 



, . .EL 



0) I « == RLT7 + £ ' 



où e tend vers zéro en même temps que /,. 



» Si ce temps /, est très petit par rapport aux deux constantes de 



temps t et t' des deux circuits P et H, on peut dans la pratique négliger e. 



L'intensité à la fin de la première période est ainsi inférieure, égale ou 



E 

 supérieure à l'intensité normale jr-^ — ■> suivant que la constante de temps 



du circuit principal P est inférieure, égale ou supérieure à la constante de 

 temps du rhéostat H. 



» On a, en outre, pour l'énergie potentielle dissipée dans la résistance p, 

 sous forme d'énergie thermique, 



( 3 ) w =4Srrr 



» D'ordinaire, dans ces mêmes conditions, on admet que l'intensité I, 



reste sensiblement égale à 5 -; la formule (2) montre que c'est là une erreur, 



car le coefficient j — — peut être très différent de l'unité. 



» 2 Quand les deux constantes de temps t et t' sont égales, les équa- 

 tions du problème admettent une combinaison intégrable, qui donne 



(4) Rar + z-s^E. 

 » Comme on a en outre 



(5) x=y+z, 

 il vient 



{b ) x ~ h w TT+F' 



et l'on voit que le courant prend sa valeur de régime dans les circuits P 

 et H, aussitôt qu'il est interrompu dans la résistance p; cela, quelle que 

 soit la loi des variations de cette résistance, sans aucune hypothèse res- 

 trictive sur leur durée. Si l'on se donne en outre cette dernière loi, on 

 obtient pour déterminer y en fonction du temps une équation linéaire et 

 du premier ordre; le problème est ainsi ramené à deux quadratures. 



» On obtient des résultats analogues aux précédents, lorsque le circuit 



