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dérivé H est le primaire d'une bobine d'induction; je vais les indiquer 

 brièvement. Soient, en conservant les notations précédentes, r { , l, et t, 

 les éléments du circuit secondaire H, ; u l'intensité du courant dans ce cir- 

 cuit à l'instant i '; u t cette intensité à la fin de la première période; M le 

 coefficient d'induction mutuelle de H et H,, et 1 un troisième coefficient 

 d'induction, défini par la relation 



( 7 ) //,— M 2 ^/,).. 



» Quand la résistance p passe brusquement de zéro à ce, on a les formules 



(s) i. = ïr& - — ÏL. 



(9) 



V 2 R* L + 



qui sont d'autant plus exactes que le temps /, est plus court. 

 » Dans le cas particulier où l'on a 



(io) M a = rr t (t - t') (t - t, ), 



les équations du problème admettent une combinaison intégrable, qi 

 donne la relation 



(n) Rx + rz-^u\J r '' x ^_J ) =E> 



et l'on en déduit des conséquences analogues à celles qui ont été dévelop- 

 pées plus haut. 



» Les résultais précédents appartiennent à deux formes : les uns sup- 

 posent que le temps t, est très court; les autres, qu'il existe certaines rela- 

 tions déterminées entre les éléments des divers circuits. Je les ai indiqués 

 sur des exemples particuliers, mais on les rencontre toutes les fois que 

 l'état variable d'un système de courants est dû à ce que certaines rési- 

 stances passent de zéro à ao. 



» Les problèmes inverses s'étudient de la même manière, mais les 

 résultats que l'on obtient peuvent être tout différents. Par exemple, dans 

 le cas du rhéostat, quand la mise hors circuit est très brusque, les inten- 

 sités x et z ont encore sensiblement leur valeur initiale ., à la fin de la 



n -h /■ 



première période. 



» Parmi les problèmes d'ordre pratique que les considérations précé- 



