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 placement, d'après Lorenlz, est égal au déplacement d'après Hertz multi- 

 plié par le facteur — ^ — '» où R représente le pouvoir inducteur spécifique 

 du diélectrique en mouvement, et K celui du vide ('). Il résulte de là 

 que, d'après Lorenlz, lorsque le diélectrique en mouvement est de l'air, 

 le déplacement doit être nul, au lieu d'avoir une longueur finie, comme 

 l'indique la théorie de Hertz. On voit par là que l'étude expérimentale du 

 déplacement dans le cas de l'air donne le moyen de décider entre les deux 

 théories : c'est ce qui m'a engagé à l'entreprendre. 



» Afin de décrire plus aisément la méthode que j'ai employée, je me ser- 

 virai d'un système de coordonnées rectangulaires dont l'axe OZ sera sup- 

 posé vertical. Un champ magnétique uniforme a ses lignes de force diri- 

 gées parallèlement à OX et dans le même sens; d'autre part, un courant 

 d'air est lancé dans ce champ dans la direction et le sens de OZ. 



» D'après lu règle de Fleming, il résulte de ce mouvement une force 

 électromotrice dirigée dans la direction et le sens desy négatifs. Imaginons 

 maintenant que l'on ait disposé dans le champ un condensateur formé de 

 deux plaques métalliques parallèles à XOZ, et reliées entre elles par un fil 

 de métal. Si l'air en mouvement qui constitue le diélectrique de ce con- 

 densateur est le siège d'un déplacement électrique, chaque section du fil 

 de jonction aura été traversée par une quantité d'électricité égale au dé- 

 placement, et les armatures seront chargées, l'une positivement, l'autre 

 négativement, bien qu'elles soient au même potentiel. Si l'on vient alors à 

 rompre la communication entre ces armatures, elles resteront chargées 

 l'une et l'autre; ce sont ces charges dont je me suis proposé de contrôler 

 l'existence. 



« Voici comment j'ai disposé l'expérience. Le champ est produit par 

 un électro-aimant du modèle P. Weiss, dont les surfaces polaires en 

 regard sont des rectangles ABCD et A'B'C'D' ayant 2 cm ,8 de hauteur et 

 i« m de largeur; la distance de ces surfaces polaires est i c,n , 4- L'une des 

 armatures du condensateur est formée d'une plaque rectangulaire en laiton 

 CBB'C, soudée aux pièces polaires et communiquant avec le sol; l'autre 

 armature est une plaque rectangulaire P en laiton, plus étroite de o cm , i 

 que la première, et disposée de manière à remplir le rectangle AD D'A', 

 sans toutefois loucher les pièces polaires; cette armature est isolée et 

 maintenue en place à l'aide d'un manche en paraffine, non représenté 



(') H. Poincaré, Électricité et Optique, 2 e édition, ]>. 499. 



