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 d'où l'on déduit pour la loi de distribution régulière de l'inclinaison 



1 AI = --!', 2 + 0,12373 (A long.) -+- 0,894 io(Alat.) 

 (7) | — o,oooo32(A long.) 2 — 0,0000 53i (A long.) (A lat. ) 



( - 0,000 227 (A lat.) 2 , 



ce qui justifie au delà de toute espérance la formule provisoire (3). 



» La signification théorique du terme constant de (7) est simple : 

 c'est, changée de signe, V anomalie de la station de référence relative à l'incli- 

 naison . 



» Comme on ne peut répondre de la minute dans les mesures d'incli- 

 naison, dans le cas présent, cela veut simplement dire que l'anomalie de 

 Toulouse est négligeable pour l'inclinaison comme pour les autres élé- 

 ments et que l'inclinaison 6i°4', relative au i er janvier 1896, est trop 

 forte de i',2. » 



MÉTROLOGIE. — Sur l'application de la chambre claire de Govi à la construc- 

 tion d'un comparateur pour règles étalons à bouts. Note de M. A. Lafay, 

 présentée par M. A. Cornu. 



« Dans une Note antérieure ('), j'ai eu l'occasion de signaler le parti 

 qu'il est possible de tirer de la chambre claire de Govi pour réaliser diverses 

 expériences d'interférence. Je me propose de revenir aujourd'hui sur l'un 

 des dispositifs que j'ai indiqués et de montrer l'application qu'on peut en 

 faire à la réalisation d'un comparateur optique pour règles étalons à 

 bouts {■). 



» Si dans le réfractomètre, dont le schéma est représenté par la fig. 2 

 de ma précédente Note, on substitue au miroir plan M l'extrémité arrondie 

 d'une broche en acier poli, il est possible d'observer, avec le micro- 

 scope L {fig- 1), "ne série d'anneaux d'interférence sensiblement localisés 

 en C. Tout se passe comme si le phénomène se produisait entre la surface 

 sphérique BCR' et le plan virtuel M\ qui est l'image du miroir métallique M' 

 par rapport à xy. 



(') Comptes rendus, t. CXXX, p. 11 22; 23 avril 1900. 



(*) MM. Pérot et Fabry ont imaginé récemment une méthode interférentielle rem- 

 plissant le même but : mais elle est fondée sur un mode d'observation entièrement 

 différent. 



