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 L'expression adoptée pour l'énergie cinétique se compose de deux parties, 

 la force vive proprement dite de la matière pondérable, puis la fonction 

 des forces électrodynamiques qui constitue Yênergie électroci ne tique. En 

 conséquence, les forces électrodynamiques et les forces électromotrices 

 d'induction seraient, non pas des forces appliquées, mais des forces d'inertie, 

 et elles en ont en effet le caractère ('). 



» Cette théorie de Maxwell est encore peu répandue; M. Sarrau a con- 

 staté le fait dans une première Note et cherché à y porter remède par une 

 deuxième Note ( 2 ). 



« Or, si l'on applique les équations de Lagrange à la roue de Barlow, 

 elles donnent un résultat contraire à l'expérience. Je vais le montrer. 



» 2. Les équations de Lagrange mises en défaut par la roue de Bailow. —Dans 

 la roue de Barlow C, un courant y\ = -^ circule suivant la verticale BC, 



i • / dx 



que la roue soit fixe ou qu'elle tourne avec une vitesse angulaire x = -^-; 



BC est un côté du circuit rectangulaire ABCD dont le plan est perpendi- 



culaire à celui de la roue C. Voilà pour le premier courant. Un deuxième 

 courant y[, = -^f parcourt un solénoïde et forme un champ magnétique H 

 de direction DC. Le flux magnétique qui, de ce fait, traverse ABCD est 

 nul; le potentiel mutuel des deux courants est donc nul et l'énergie ciné- 

 tique du système se réduit à ( 3 ) 



» Aux trois paramètres de mobilité du système x,y { , y., correspondent 



(') E. Carvallo, Théorie du monocycle et de la bicyclette {Journal de l'Ecole 

 Polytechnique, 2 e série, VI e et VII e cahiers). 



( 2 ) Sarrau, Comptes rendus, t. CXXXIII,p. 4o2 et 421 ; 26 août et 2 septembre 1901. 



( 3 ) Notations : I, moment d'inertie de la roue; L„ L 2 , coefficients de self-induction ; 

 X, moment résultant des forces appliquées par rapport à l'axe de la roue; Y,, Y 2 , forces 

 électromotrices appliquées aux deux circuits (Niles et Joule). 



C. R., 1901, 1' Semestre. (T. CXXXIII, N» 23.) I2/| 



