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 les trois équations de Lagrange (') : 



■ ( (r) X = ïx", 



0) ( 2 ) Y ( = L,y';, 



|(3) Y 2 = L,) V 



» Elles renferment deux résultats contraires à l'expérience : 



» i° Aucune force électrodynamique ne tend à faire tourner la roue 



[*q.(01; 



» 2° Le mouvement, de la roue ne provoque aucune force électromo- 

 trice [éq. (2)]. 



» Pour représenter l'expérience, il faut ajouter l'expression connue de 

 ces forces, ce qui transforme le système (I) déduit des équations de 

 Lagrange en un autre incompatible avec lui, savoir : 



j (0 x = -K/y 2 4- ix", 



(II) (2) Y, = + Ky 2 aT'-f-L ( v;. 



((3) Y 2 = +L 2 r;. 



» La théorie de Maxwell doit-elle donc être abandonnée? Dans sa 

 forme, qui consiste à appliquer toujours les équations de Lagrange, néces- 

 sairement oui; mais, dans le fond, je ne le pense pas, parce que les équa- 

 tions de Lagrange ne sont pas toujours applicables aux systèmes à liaisons; 

 j'ai montré, au sujet du cerceau, qu'elles sont en défaut quand les para- 

 mètres de mobilité ne sont pas de véritables coordonnées ( = ). Examinons 

 les choses à ce point de vue. 



» 3. Adaptations de la théorie de Maxwell à la roue de Barlow. — L'état 

 du système est-il bien connu quand on donne les trois paramètres a?, y,, j 2 ? 

 Oui, s'il s'agit des conducteurs filiformes où le courant traverse toujours 

 les mêmes particules matérielles, mais non dans le cas de la roue de 

 Barlow, où le courant se déplace dans la roue. 



» Faites passer la quantité d'électricité y,, puis tournez la roue de x, la 

 chaleur de Joule se dégage sur le premier rayon vertical; au contraire, 

 tournez la roue de x avant de faire passer le courant : la chaleur se dégage 

 sur un autre rayon faisant avec le premier l'angle x. Pour faire connaître 

 l'état du système à l'époque t, il ne suffit pas de donner x, y,, y 2 , il faut 

 encore donner la loi des valeurs simultanées des deux paramètres x et y,. 



(') Voir les Notations, p. 925, note ( 3 ). 

 ( s ) E. Cahvallo, loc. cit. 



