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 duction pourra être révélée de deux façons : si le champ magnétique est 

 permanent, par un champ électrostatique suivant les rayons de la roue; 

 s'il est alternatif, par des courants alternatifs dans un conducteur joignant 

 le centre à la circonférence. Inversement, la production de courants alter- 

 natifs synchrones avec le champ magnétique déterminera sur la roue une 

 force pondéromotrice capable de la faire tourner. 



» 4° Sur un courant vertical d'eau acidulée, établissez un champ magné- 

 tique nord-sud et une prise de circuit dans la direction est-ouest. Un cou- 

 rant éleclrique traversera le circuit. 



» La deuxième expérience est classique et dispense de la première. La 

 troisième expérience n'a pas été réalisée, que je sache. La quatrième l'a 

 été par M. Bouty. 



» 5. Conclusions. — J'ai formulé trois lois qui n'ont pas été énoncées 

 dans leur généralité par Maxwell et pourtant sont implicitement dans ses 

 formules (éq. A n° 591, éq. Bn°598). C'est paradoxal! Comment, des 

 équations de Lagrange, Maxwell peut-il tirer les lois de la roue de Barlow 

 incompatibles avec elles. Voici : il considère un conducteur filiforme 

 (n°594), les équations de Lagrange s'appliquent. Il y trouve les deux 

 forces | [/)«] (n°595) el [x'a. \ n° 596); puis il étend les résultats aux 

 corpsà trois dimensions (n u 598) sans prendre garde que, dans ce cas, les 

 équations de Lagrange ne donnent pas les deux forces trouvées pour les 

 conducteurs filiformes. C'est agir en physicien, non en géomètre. Il im- 

 portait de le dire; c'est ce que nous avons fait en invoquant cette loi expé- 

 rimentale : Le rayon vertical de la roue de Barlow subit les mêmes effets que si 

 c'était un conducteur filiforme . » 



PHYSIQUE. — Sur une application nouvelle d'observations optiques à l'étude 

 de la diffusion. Note de M. J. Tuoveht, présentée par M. J. Violle. 



. Lorsqu'un rayon lumineux pénètre horizontalement dans une cuve 

 parallélépipédique où l'on a superposé deux solutions différemment con- 

 centrées d'un même sel, il est dévié du côté des fortes concentrations, etsa 

 déviation à la sortie de la cuve est proportionnelle à la dérivée dans le 

 sens vertical de l'indice de réfraction de la solution traversée. La mesure 

 de cette déviation est donc sensiblement proportionnelle à la dérivée de 

 la concentration (O. Wiener, Ann. Wied., t. XLIX). 



» Nous avons appliqué l'observation de ces déviations à la vérification 



