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» La simple inspection des valeurs numériques des quantités MR : K c , 

 D c : D et /consignées plus haut démontre nettement que les hydrocar- 

 bures sur lesquels ont porté nos mesures doivent être considérés comme 

 des fluides normaux dont la grandeur moléculaire est bien représentée par 

 leurs poids moléculaires usuels M, entre le point d'ébullition et le point 

 critique, aussi bien dans la phase liquide que dans la phase vapeur et jus- 

 qu'à l'état critique. Ces conclusions sont la confirmation et la généralisa- 

 tion de ce qui a été établi antérieurement, mais seulement pour des inter- 

 valles de températures restreints, par la mesure des densités de vapeur des 

 hydrocarbures, en général, en ce qui concerne la phase vapeur et, plus 

 récemment, par la mesure des ascensions capillaires [hexane, m.-xylène, 

 mésitylène, durène, pentaméthylbenzène, biphényle, diphényléthane ('), 

 diphénylméthane, naphtaline, acénaphtène] en ce qui concerne la phase 

 liquide ( 2 ). » 



ÉLECTRICITÉ. — Extension des deux lois de Kirchhoff. Note de 

 M. E. Carvali.o, présentée par M. A. Cornu. 



« 1. Introduction. — Le problème de la distribution des courants 

 en régime permanent dans un réseau de conducteurs filiformes muni de 

 générateurs et de récepteurs donnés est entièrement résolu par les deux 

 lois de Kirchhoff, savoir : 



» Première loi. — ■ La somme algébrique des intensités des courants qui 

 aboutissent à un point du réseau est nulle. 



» Deuxième loi. — La somme algébrique des forces électromotrices des 

 générateurs, des récepteurs et de Joule quon rencontre sur un contour fermé 

 faisant partie du réseau est nulle. 



» 2. Extension des lois de Kirchhoff aux conducteurs a trois 

 dimensions. — Maxwell a défini le courant de conduction p au moyen de 

 l'intensité i comme on définit le vecteur vitesse en un point d'un fluide au 



moyen du débit. Si C est la conductibilité, le vecteur — ~ représente la 



force contre-électromotrice due à l'effet Joule par unité de volume. On 

 peut définir de même un vecteur qui représente les forces électromolrices 

 des piles, des effets Peltier et Thomson ('). La résultante de ce vecteur 



(') Dutoit et Fbiderich, Arch. de Ph. nat. (Genève), 4 e série, t. IX, p. io5. 

 (■) Travail fait au laboratoire (le Chimie physique de l'Université de Genève. 

 ( 3 ) Ces forces doivent être théoriquement mesurées, comme celle de Joule, par des 



