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et de j, est la force électromolrice résultante P. Avec ces deux notions 



vectorielles, courant p et force électromotrice P, les deux lois s'énoncent 

 ainsi : 



» Le flux du courant de conduction à travers une surface fermée est nul. 



» L'intégrale de la force électromolrice le long d'un contour fermé est nulle. 



» Les deux énoncés supposent les courants établis à l'état de régime, le 

 deuxième suppose en outre qu'on ne sort pas du conducteur. Pour lever 

 ces restrictions, j'invoquerai une expérience bien connue. 



» 3. Charge d'un condensateur par le courant d'une pile. — Pendant 

 sa courte durée, le courant débite une quantité d'électricité 



-f"" 



mesurée par des procédés dynamiques (voltamètre, galvanomètre balis- 

 tique). 



» Une première loi expérimentale est celle-ci : les faces A et B du con- 

 densateur prennent des charges qui, mesurées par des procédés électro- 

 statiques, sont proportionnelles à -+■ q et à — q. Elles sont réparties sur la 

 surface S du condensateur, de sorte que la densité superficielle peut être 

 représentée par -|, en choisissant les unités de façon que le coefficient de 

 proportionnalité soit égal au nombre un ('). La force électrique du champ 

 entre les deux faces du condensateur est, d'après les formules de l'Élec- 

 trostatique, 



(i) x = /Mf- 



» Une deuxième loi expérimentale est que le courant de charge s'arrête 

 quand la différence des valeurs du potentiel ^ entre les armatures A et B 

 est égale à la force électromotrice E de la pile de charge mesurée par des 



procédés dynamiques (quotient d'une quantité d'énergie par une quantité d'élec- 

 tricité), à l'exclusion des procédés statiques (électromètre), sous peine de tomber 

 dans les confusions qui ont obscurci la question des forces électromotrices de contact 

 appelées improprement différences de potentiel au contact. 



(') Dans ce système d'unités, le coefficient AI ^ de Maxwell) de la loi de Coulomb 



F=r£— a les dimensions du carré d'une vitesse et l'expérience montre que cette 



r- 



vitesse est celle de la lumière. 



C. R., 1901, 2- Semestre. (T. CXXXIII, N" 27.) I 7 ' 



