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procédés dynamiques : 



(2) K^ti-tr 



Ces deux lois constituent la généralisation de celles de Kirchhoff comme 

 je vais l'expliquer. 



» 4. Extension de la première loi de Kirchhoff aux courants 

 variables. — Je considère une surface fermée qui enveloppe l'armature 

 positive A du condensateur, mais qui laisse l'armature B à l'extérieur. 

 A travers cette surface et à l'époque t de la période de charge, je considère 

 deux flux : le flux du courant p qui pénètre par le conducteur de charge, 



c'est l'intensité i = ~rz d'après la définition de p; puis le flux de la force 



électrique X qui sort par la partie de la surface située entre les armatures, 



c'est [\-xkq d'après les formules de l'Électrostatique. Le premier flux -£ est 



égal au quotient par [\~k de la dérivée du second [\t:kq, c'est-à-dire au 



flux du vecteur -. — 7 -3-- Ainsi le vecteur j—r -4- = p, complète le vecteur/?, 



de façon que le flux total de ces deux vecteurs est nul ; p K est le courant de 

 déplacement de Maxwell; p -\-p, est le courant total, il se réduit à/»dans un 

 conducteur parfait, à p { dans un diélectrique parfait. La première loi de 

 Kirchhoff généralisée s'énonce donc ainsi : 



» Le flux du courant total à travers une surf ace fermée quelconque est nul. 



» 5. Extension de la deuxième loi de kirchhoff. aux diélectriques. — 

 La formule (2), qui représente la deuxième loi du n° 3, peut s'écrire 



o = E + ^ B -^ A . 



^„— i]/ A est donc une force électromotrice qui équilibre la force électro- 

 motrice E qu'on trouve dans le circuit conducteur; par définition du po- 

 tentiel ^„- — ^ A est l'intégrale changée de signe de la force électrique X 

 suivant le chemin qui va de A à B à travers le diélectrique. Si donc on con- 

 sidère un contour contenant deux parties, l'une dans le conducteur, l'autre 

 dans le diélectrique, on trouve en chaque point une force électromotrice, 

 P dans le conducteur, P, = — X dans le diélectrique. Si le champ magné- 

 tique est variable, l'étude des courants d'induction enseigne qu'il faut 

 ajoutera l'intégrale des forces éleclromotrices le long du contour la dérivée 

 changée de signe du flux de l'induction m;tgnétiquea à travers ce contour. 

 Telles sont les forces électromotrices que l'expérience révèle. Pourvu 

 qu'on en tienne compte, l'énoncé delà deuxième loi demeure inchangé : 

 » La force électromotrice totale qui régne dans un contour fermé est nulle. 



