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le liquide normalement aux lignes de force, sans interposition de nicol, la partie lumi- 

 neuse du spectre devient plus brillante et plus large quand on excite le champ. Cela 

 arrive toujours, excepté au voisinage du point d'inversion. Le phénomène est très 

 marqué pour le champ de 18000 unités. 



» 2. Observons la lumière émise par la cuvette à travers un nicol dont la section 

 principale soit parallèle aux lignes de force. En excitant le champ jusqu'à 3ooo unités 

 (biréfringence positive maximum), la lumière diminue un peu et l'étendue du spectre 

 se restreint. Ce phénomène n'est pas bien marqué, car il correspond à la biréfrin- 

 gence p = o,6X. Pour des champs plus intenses que celui qui correspond au point 

 d'inversion (biréfringence négative), et mieux pour le champ maximum (iSooo unités), 

 la partie lumineuse du spectre s'éclaire et s'élargit dans une mesure considérable. 



» 3. On observe comme au n° 2, mais en plaçant la section principale du nicol 

 normalement aux lignes de force. Pour 3ooo unités, on observe augmentation d'in- 

 tensité lumineuse et élargissement de la partie lu mineuse du spectre. Pour 18000 unités, 

 on constate le contraire. Ici également le phénomène est peu visible dans le premier 

 cas et très net dans le second. 



» k. Les expériences 1, 2, 3 font prévoir que, même parallèlement aux lignes de 

 force, on devra observer des changements de valeur dans l'absorption. On remplace 

 les expansions linéaires de l'électro-aimant par d'autres de forme conique et perforées. 

 La petite cuvette est aussi remplacée par une autre de forme cubique de i'^"^ d'arête. 

 On pourra ainsi observer soit normalement, soit parallèlement au champ. 



» L'épaisseur du liquide étant moindre, on lui donne une concentration sept fois plus 

 grande. En étudiant ainsi l'absorption parallèlement au champ et sans nicol (inutile 

 pour raisons de symétrie), les phénomènes sont plus simples. Dans le cas de biréfrin- 

 gence positive ( 3ooo unités), on a accroissement d'intensité lumineuse et élargissement 

 du spectre visible; on constate le contraire dans le cas de biréfringence négative 

 (18000 unités). Dans les deux cas, la lumière qui sort du liquide soumis à l'action du 

 champ est de la lumière ordinaire. 



« On conclut de l'expérience 3 que les bords du spectre de la lumière traversant un 

 liquide avec biréfringence positive sous l'action d'un champ, et normalement à celui-ci, 

 sont nettement polarisés dans le plan des lignes de force. Ce spectre, en effet, 

 s'élargit, et l'élargissement observé avec un nicol persiste seulement si la section prin- 

 cipale de celui-ci est normale au champ. 



» Pour une biréfringence négative, l'expérience 2 montre que les bords sont, au 

 contraire, polarisés dans le plan normal aux lignes de force. En comparant l'expé- 

 rience k avec 2 et 3, on déduit enfin que : pour des biréfringences positives, l'ab- 

 sorption observée parallèlement aux lignes de force est moindre que l'absorption 

 subie par un rayon se propageant normalement aux lignes de force et dont le 

 plan de polarisation soit normal à ces lignes. Pour des biréfringences négatives, 

 elle est plus forte. 



» En résumé, on voit que ces liquides actifs se comportent, dans un 

 champ magnétique, comme les cristaux uniaxes doués de dichroïsme. Les 

 variations de i';ibsorption que l'on observe dans ces cristaux, suivant les 



