3l2 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



rayon incident, l'iingle — i, ou bien, avec la normale Ox tirée dans le 

 second milieu, l'angle 0, du côté où est le rayon réfracté. Ces excentricités 

 feront donc l'angle t: — / — avec le rayon réfléchi et l'angle 6 — r avec le 

 rayon réfracté. 



» La première, ^tt» projetée sur la perpendiculaire au rayon réfléchi 



Y 

 émanée de l'origine, y donne Vecart d'aberration ;^sin(fi + î), entre ce 



rayon et la normale R = ^v à l'onde courbe, normale menée par le point 



de contact de cette onde avec l'onde plane réfléchie, qui lui est tangente à 



l'extrémité du rayon réfléchi. L'aberration i' — i de celui-ci est donc 



Vsin(0 + ;) Vsin(OH-/) . ,, i -, i 'n • ■ l i ■ 1' 

 ^^^-j- — - on ^T^ ; et, I angle i de réflexion égalant t, 1 on a 



, _ . _ y siD(o-h/) 



De même, l'excentricité, r—, de l'onde courbe relative au second milieu 

 donne, pour le rayon réfracté, en la projetant sur la perpendiculaire à ce 

 rayon émanée de l'origine, un écart d'aberration, (r — p)^(où r est 



l'angle de réfraction), égal à — ^—^77^ ; e! l'on ;i 



\ sin(0 — /■) 



P = ^-c; — ^^ — 



» La formule (17) devient donc, pour fournir la rotation a, — a du plan 

 de polarisation par la réfraction considérée : 



f cota, ,, 1. Vrsin(e + /) sin(e — r)Ti 

 — = COS( l — a) = COS II — r ^^ ^—r, '- 



(24) < 



/■ \i V rsin(()-f-() sin(0 — /■)"!. /• n/ 



( = <^"<^ -'■){' + - [-\~ Sr^J lang(.-/-) j- 



» Dans la réfraction qui a lieu sur la seconde face de la même lame 

 transparente, c'est-à-dire à la sortie du rayon, / et r, N et N' échangent leurs 

 rôles; de sorte que l'on a, en appelant a„ l'azimut de polarisation du rayon 

 transmis extérieur, 



f.. coUj , l V rsin(e -H /■) sin(0 — /)" . . .. ) 



(^5) ci;n;;=^"^(^-Oj' + -| \, ^^— _ tang(r-0j' 



