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stationnaire en longitude si les directions des périhélies de ces orbites pré- 

 sentent une conflensatinn ('). 



» Prenons, en effet, les intégrales du mouvement elliptique appelées 

 intégrales de Laplace (^Mécanique céleste, t. I, p. 35o) qui s'écrivent 



^ k'-.r dr f. dz 



/• 



' dt ^^'dt 



= k \p cos;. 



» Pour le point de rencontre des météores avec la Terre, :; = o, 



dz „ dz 



les équations ci-dessus deviennent 



» Si on les rapproche des équations de la théorie des étoiles filantes qui 

 servent à déterminer la longitude L et la lalilude B du point radiant d'un 

 essaim : 



— ff cos B cos L = — - -f- X- -^ , 



° dt r 



— s; cos B si n L = -f- — k-^ 



* dt r 



* dt 



on trouve aisément que, dans l'hypothèse d'une vitesse égale à la vitesse 

 de translation de la Terre et d'une latitude B = 45°, et en général si 



V -''-kdF'' 



(') Il convient de rappeler que Tisserand (Comptes iundus, t. CIX, p. 344) a 

 énoncé le résultat que, dans l'hypotliùse de la radiation stationnaire, les plans des 

 orbites développent un cône du second degré. 



