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retiendront dans ce trajet l'énergie q — q' , qu'ils emporteront pour l'aban- 

 donner dans le reste du circuit : c'est comme s'ils entraînaient avec eux, 

 de a, q unités de chaleur, pour n'en laisser en a' que q' unités et emporter 

 le reste. 



)) Si l'on divise le fd aa' par des sections caractérisées par les tempéra- 

 tures 60, Oj... et les valeurs fCifo--- du potentiel électrique, et si l'on 

 pose 



e f), 0,' 



les n coulombs emportent dans les tranches successives du fd 



d'où 



f f £„— f, E (/, 



— ! = -^ 1 = . . . = = i : n = const. 



()_o, e,— f), — o„ 



Cette utilisation progressive d'ime partie de la chaleur de conduction, 

 dans toutes les tranches du fil, permet de comprendre que cette chaleur 

 puisse alimenter une force électromotrice dirigée en sens inverse de celle 

 considérée. 



» Dans chaque tranche du condacteur. l'iini/é d'électricité utilise la chute 

 de température d'une quantité invariable d'entropie. 



)) En admettant la relation de Lif^bennw, f. étant indépendant de 0, on 

 aurait R : = const. ; R serait nul au zéro absolu : 



» Loi expérimentale approchée de quelques métaux purs. 



» Si, dans les égahtés (i) et (2), on pose -^ — -^ = B, on a 



(3) e = (r -1- g)(0 - 0„)- B6(LogO - LogO„); 



comme -^ doit être indépendant de Oo, on a 



(4) [/ +B Loge = const. 



Il est désirable d'utiliser la relation {'V) à la mesure des températures 

 absolues; on écrira 



^9 = a6 + 60 logO -f-c; «o.= o. 



