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par la formule (le Newton, tandis que l'expérience semble indiquer qu'elles 

 s'v propagent avec une vitesse donnée par la formule de Laplace. Il y a là 

 une apparente contradiction qui doit être levée. 



» On peut parvenir à la lever en étudiant la propagation des quasi- 

 ondes. 



» Considérons deux surfaces S,, S, dont la distance s est, partout, très 

 petite; par un point M, de la surface S, menons à cette surface une nor- 

 male qui rencontre en Ma la surface S,. Supposons que les valeurs f^, /,, 

 prises en M,, Mj, par une fonction f(^œ, y, :■) aient une différence de 

 l'ordre de s; mais qu'en passant du point M, au point M^. l'une au moins 



des dérivées -y-> -t-> ^ subisse une variation finie, très grande par rapport 



à e; l'ensemble des surfaces S,, So formera, pour la fonction /, vme quasi- 

 onde du premier ordre. 



)) Une telle quasi-onde est soumise à deux lemmes analogues aux lemmes 

 d'Hugoniot. 



» Pour l'expérimentateur, une quasi-onde ne saurait être distinguée 

 d'une onde. Il n'en est pas de même pour le théoricien. 



» Une méthode analogue à celle que nous avons employée pour étudier 

 les ondes proprement dites conduit, en effet, aux propositions suivantes : 



» Au sein d' un Jluide parfait très peu conducteur, on peut observer : 



» 1" Des quasi-ondes sensiblement transversales. Elles ne se propagent pas. 



» 2" Des quasi-ondes sensiblement longitudinales. Celles-ci sont de deux 

 sortes : 



» A. Les unes ont une épaisseur i du même ordre de grandeur que le coef- 



. C 



fiaient de conductibilité K ; leur vitesse de propagation est la vitesse Y y — , 



donnée par la formule de Laplace; 



» B. Les autres ont une épaisseur i très petite par rapport au coefficient de 

 conductibilité K ; leur vitesse de propagation est la vitesse Y^^, donnée par ta 

 formule de Newton. Ces dernières ont pour limites les ondes proprement dites. 



» On voit que toute contradiction entre la théorie et l'expérience dis- 

 paraîtra si l'on admet que l'observateur n'a jamais affaire ni à des ondes 

 proprement dites, ni à des quasi-ondes d'épaisseur s très faible par rapport 

 an coefficient de conductibilité K. Mais il reste à expliquer pourquoi il en 

 est ainsi. On y parvient en tenant compte de la viscosité très faible, mais 

 non pas rigoureusement nulle, de l'air et des autres gaz. 



» Tout d'abord la viscosité, si faible soit-elle, rend absolument impos- 

 sible la propagation d'ondes proprement dites ; mais en outre, dans un 



