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J'ai également examiné atlenlivement au microscope, 

 en me servant de grossissements variant de 80 à 680 dia- 

 mètres, le miroir de platine de M. Lohmann, et j*ai de nou- 

 veau constaté l'opacité du métal qui le constitue. 



Le dépôt discontinu se compose de métal sous trois 

 états physiques distincts : 



I'' De platine à l'état de noir de platine, absolument 

 opaque, tel qu'on l'obtient par le procédé de Liebig ou par 

 la réduction à 60° du chloroplatinate d'ammonium dissous 

 dans l'eau et le formiate acide ou alcalin d'ammonium ; 



^2" De platine phis divisé que le noir, opaque et émet- 

 tant par réflexion une lumière d'un bleu noirâtre; 



5" De platine en masse cohérente, absolument opaque 

 et réfléchissant de la lumière blanche. 



La lumière qui traverse un tel miroir passe au travers 

 des interstices considérables qui existent dans le dépôt 

 métallique, quel que soit l'état de celui-ci. 



La surface de ces interstices représente parfois le tiers 

 de la surface couverte du dépôt métallique. 



Je me propose, dans un autre travail, de soumettre au 

 même examen spectral des miroirs métalliques obtenus 

 par le passage de la décharge électrique dans des tubes de 

 Geissier, en employant des électrodes formées de métaux 

 autres que l'aluminium, à cause de l'utilité de miroirs 

 transparents pourTélude du phénomène de Kerr(i). 



Je me fais un devoir, en terminant, de remercier 



(1) Afin de comparer le phéi)omèoe de Faraday avec la découverte de 

 Kerr. Un récent travail de M. Kundl (Wied. Annalen der Physik, jan- 

 vier 1886, p. 59) sur la double réfiaciion de la lumière dans des couches 

 métalliques obtenues par pulvérisation d'une cathode augmente encore 

 l'intérêt que présente cette recherche. 



