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rique, mais l'expression que nous obtiendrons nous per- 

 mettra de tirer des conclusions intéressantes. 



Nous avons établi en 1884(1) que si l'on désigne parQo 

 la chaleur latente interne de vaporisation à la température 

 0°, parQ cette grandeur prise à une température t et par 

 a. le coeificient de dilatation du liquide, on peut écrire 



Q=Qo(l — l,353af). 



Cette relation repose sur l'hypothèse qui sert de base à 

 notre théorie des liquides; elle consiste à admettre que les 

 molécules s'attirent en raison inverse d'une puissance 

 déterminée de la distance. 



D'autre part, la théorie mécanique de la chaleur nous 

 enseigne que si l'on désigne par u le volume spécifique 

 de la vapeur, par T la température absolue et par A 

 l'unité divisée par l'équivalent mécanique de la chaleur, 

 on a 



Q dp 



-= AT-f 



u dt 



remplaçant Q par sa valeur tirée de l'équation I, il 

 vient 



Qo(l -\"ùal) 



II 



dp 



dt ^ 



Admettant que les lois de Mariotte et de Gay-Lussac 

 s'étendent aux vapeurs, nous avons encore, en désignant 

 par A le coefficient de dilatation des gaz, 



pu = /7ol/„ (1 -t- Af), 



d'où 



Po1h{\ 



Ar 



(1) Bulletin de V Académie royde de Belgique, 5*^ série, l. VIII. 



