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 Ces résultais sont très satisfaisants en égard aux diffi- 

 cultés que Ton rencontre dans la détermination expéri- 

 mentale des constantes. De plus, il importe de remarquer 

 que réquation IIl doit être considérée comme un cas-limite, 

 car faute de données plus précises nous avons été obligé 

 d'admettre la relation 



T 



a 



Il résulte de ceci que nous sommes conduit à une con- 

 clusion qui n'est pas absolument exacte, car notre expres- 

 sion tendrait à prouver que p ne devient nul qu'au zéro 

 absolu. Or, s'il en était ainsi, un liquide quelconque émet- 

 trait déjà des vapeurs alors qu'il serait doué d'une tempé- 

 rature infiniment basse rfT; ce qui revient à admettre 

 qu'une molécule animée d'une force vive de translation 

 infiniment petite serait capable de s'échapper du sein 

 du liquide, alors que la cohésion, qui représente une 

 grandeur déterminée, s'oppose à l'accomplissement de ce 

 phénomène. 



Notre équation ne serait donc rigoureusement applicable 

 qu'au cas-limite d'une cohésion nulle. 



Remarquons cependant que cette circonstance n'altère 

 que faiblement l'exactitude de notre formule, car aux basses 

 températures qu'il faut considérer ici les tensions de vapeur 

 calculées sont si faibles qu'on peut les considérer comme 

 nulles ou négligeables. 



Nous allons cependant déterminer une relation qui 

 satisfait davantage aux exigences de la théorie. 



Choisissons pour origine une température telle qu'elle 

 satisfasse à la relation 



(IV) ] -t- Ai = - , 



