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 du courant d'air à l'endroit où il a le maximum de vitesse 

 V est désignée par le produit ms, dans lequel s est la sur- 

 face de l'orifice d'écoulement et m le coefficient de con- 

 traction. En admettant ensuite que le courant, lorsqu'il 

 arrive contre la plaque, est dans le même état qu'en cet 

 endroit, il déduit, de la force vive du mouvement perpen- 

 diculaire à la plaque, la pression sur la surface ms qu'il 

 frappe, de la même manière que, dans la théorie cinétique 

 des gaz, on déduit la pression de l'air en repos. Il arrive 

 à l'expression suivante : 



â{ms) [i ^^, 2 



(^U'.-?UV-.V'). 



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L'air qui est en repos à la surface postérieure de la 

 plaque y exerce une pression, qui, pour une surface de 

 même dimension, est exprimée par 



i â{ms) ^^ 

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Cette pression doit être retranchée de celle qui est 

 exercée sur la face antérieure, pour obtenir l'excès de 

 pression résultant du courant, et qui constitue la pression 

 directement perceptible. En désignant cette dernière pres- 

 sion par p, M. Hirn obtient l'équation suivante : 



(.2) j,^S^[-VV.V'], 



qu'il considère comme le résultat qui dérive de la théorie 

 cinétique des gaz, appliquée au cas dont nous nous occu- 

 pons. 



Cette équation ne concorde pas avec ce résultat qu'il a 

 déduit de ses expériences, à savoir que la pression est 



