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car il ne serait pas tenu suffisamment compte des modi- 

 fications intervenues dans le cours des circonstances qui 

 existent lorsque le courant d'air frappe la plaque, et change, 

 en cet endroit, ses conditions de mouvement. 



Afin de pouvoir poursuivre exactement le phénomène 

 dans un cas aisément abordable au calcul, nous admet- 

 trons provisoirement l'hypothèse de M. Hirn suivant 

 laquelle le courant d'air, lorsqu'il frappe la plaque, est 

 dans le même état qu'au-devant de celle-ci, et que chaque 

 molécule qui arrive dans une direction perpendiculaire 

 rebondit normalement avec une vitesse égale. 



Il en résulterait, à la vérité, un état qui n'est pas pos- 

 sible dans la réalité. L'espace cylindrique de section ms, 

 contenant le courant d'air qui arrive à la plaque et que 

 nous nommerons courant progressif, contiendrait aussi le 

 courant d'air qui s'éloigne de la plaque résultant du rebon- 

 dissement des molécules et que nous nommerons courant 

 rétrograde. Il serait donc rempli d'air ayant une densité 

 double et se composerait de deux courants opposés l'un à 

 l'autre, qu'il faudrait supposer ne pas se contrarier. Quoi- 

 qu'un semblable étal ne puisse se présenter en réalité, on 

 peut se l'imaginer comme existant, et se demander quelle 

 serait, dans ce cas, la pression exercée sur la surface ms de 

 la plaque. 



Cette pression, quoique diff'érente de la pression réelle, 

 est dans un rapport simple avec cette dernière, de sorte 

 qu'il est possible de conclure de l'une à l'autre. En réa- 

 lité il n'existe pas de courant d'air rétrograde; mais, au 

 contraire, l'air s'écoule du milieu de la plaque dans toutes 

 les directions radiales possibles vers les bords, où il la 

 quitte. L'air, en s'étalant suivant le mouvement radial, 

 diminue de vitesse avec la distance au centre, de sorte 



