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 qu'en employant une plaque ayant les dimensions de celle 

 de M. Hirn,on peut considérer la vitesse de l'air, lorsqu'il 

 quitte la plaque, comme étant très faible et négligeable 

 dans le calcul. L'effet produit par la résistance de la 

 plaque se bornera donc à annuler le mouvement primitif 

 du courant, tandis que, dans le cas idéal, cette résistance 

 produira encore un mouvement égal, de sens inverse, 

 qui doublera l'effet. En outre, dans le cas idéal, la sur- 

 face ms est en contact avec de l'air d'une densité double, 

 de sorte que la partie de la pression, indépendante de 

 l'écoulement, est deux fois aussi grande que dans le cas 

 de la densité simple, qui existe réellement. 11 faut en con- 

 clure que la pression correspondante au cas idéal est deux 

 fois aussi forte que l'est la pression réelle. 



Après nous être ainsi rendu compte de la signification 

 du cas idéal, nous allons le traiter mathématiquement. 

 Considérons une molécule, dont les mouvements molécu- 

 laires sont parallèles à la direction du courant, et qui 

 soit amenée assez près de la plaque par le courant d'air 

 progressif, pour qu'elle commence, par suite de ses mou- 

 vements moléculaires, à l'atteindre. Non seulement elle 

 choquera une fois la plaque et rebondira, mais, après avoir 

 rebondi et être entrée dans le courant rétrograde, elle 

 reviendra rebondir une seconde fois contre la plaque et 

 sera de nouveau renvoyée dans le courant progressif; elle 

 reviendra une troisième fois rebondir contre la plaque pour 

 rentrer dans le courant rétrograde, et cette succession de 

 phénomènes, accompagnés chaque fois d'un rebondisse- 

 ment, se répétera jusqu'à ce que le courant rétrograde 

 ait amené la molécule assez loin de la plaque, pour qu'elle 

 ne puisse plus l'atteindre dans ses mouvements molécu- 

 laires. Le nombre de chocs de la molécule contre la plaque 



