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Tel est donc le système des forces qui sollicitent la lile 

 de points matériels considérés; comme on devait s'y 

 attendre, le principe d'égalité entre l'action et la réaction 

 est pleinement satisfait. 



4. Rapprochons-nous du cas d'un liquide et concevons 

 que la force exercée sur chaque point de la file tende à se 

 transmettre au suivant, sans que, bien entendu, les dis- 

 tances mutuelles soient changées; dès lors les forces de 

 signes contraires qui sollicitent les points extrêmes a ei k 

 tendront à produire un état de compression que nous dési- 

 gnons par C^; de même les forces -i- (a^ -^a-), — [a^ -4- a^), 

 qui s'exercent respectivement sur 6 et i auront une ten- 

 dance à faire naître un degré décompression Cg, moindre 

 que Ci; enfin les forces -1-^3, — a^ seraient capables de 

 produire entre c et h une compression C3 moindre que C,; 

 il résulte de là qu'entre a et 6, i et k, c'est-à-dire près des 

 points extrêmes de la série, régnera une compression C| ; 

 entre 6 et c, h et /, une compression Ci -h C2; entre c et rf, 

 h et g une compression Ci -i- Cg ^- C5, laquelle sera la 

 même dans toute la partie intermédiaire de c en g. 



5. En l'absence de forces antagonistes, il est évident 

 que les points matériels tendront à se rapprocher en mar- 

 chant les supérieurs vers les inférieurs, et vice versa, et 

 que le degré de compression ira en croissant de a en d 

 comme de k en g. Pour que les points matériels n'obéissent 

 pas à leur tendance à se rapprocher, admettons l'existence 

 de forces répulsives comme celles qu'on attribue à la cha- 

 leur. Concevons, par exemple, que l'intensité de ces forces 

 soit précisément suffisante pour empêcher le rapproche- 

 ment des points d, e, /; 9; toutes auront pour effet d'an- 

 nuler de proche en proche le degré de compression 

 Cl -h C2 H- C3 qui tendait à se développer entre ces points, 



