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 segment sphérique de hauteur r — d, d étant la dis- 

 tance «^«2 011 «'ift'a» d'où deux forces résultantes verti- 

 cales A2 et — A2 égales et dirigées aussi en sens 

 contraires, mais moindres que A^. Les molécules «3, a'3 

 sont sollicitées par deux forces A5 et — A5 moindres 

 que A2 en valeur absolue et ainsi de suite (voir la figure); 

 si Ton envisage maintenant les unes après les autres les 

 actions combinées des forces (A^, — A^), (Ao, — A2), (A3, 

 — A3), etc., on doit conclure que l'effet de toutes ces forces 

 prises deux à deux sera une tendance à produire un état 

 de compression de plus en plus prononcé depuis a^ 

 jusqu'à a'„, et depuis a'^ jusqu'à a'„, la compression étant 

 la plus forte, mais uniforme entre a„ et «'„. 



Afin que celte dernière compression ne se réalise pas, 

 il faut que la température du liquide soit suffisante pour 

 produire des forces répulsives capables d'annuler l'effet des 

 forces attractives dans la portion «„«'„; mais le degré de 

 cohésion de la masse liquide intérieure restera le même 

 que primitivement, tandis que celui des couches superfi- 

 cielles tendra à varier; car les forces répulsives produiront 

 une tendance à écarter les molécules de ces tranches d'au- 

 tant plus fortement qu'elles sont plus près de a\ et de a\ ; 

 le travail moléculaire qui tend à s'opérer sera donc d'autant 

 plus grand que la tranche liquide considérée dans la couche 

 superficielle est plus voisine de la surface. 



Si l'équilibre qui existait, par hypothèse, dans toute la 

 lame liquide avant sa séparation de la masse totale primi- 

 tive, est rompu en réalité; si les molécules «i, «2 ••• «« 

 d'une part, a'^, a'2 • • • «'« ^^ l'autre s'écartent effectivement, 

 aussitôt les forces attractives np ^i^ ^ ^2, q= A5, ... iront 

 en diminuant rapidement d'intensité; mais, comme nous 



