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 couche en n tranches parallèles et qu'on représente par 

 W,, J,, W2, J2. W5, J5, ... W„, J„ respectivement le travail 

 d'oscillation et le travail (l'orientation de la première, de 

 la deuxième, ...de la n''"" tranche à partir de la surface 

 libre, nous pouvons écrire : 



Il suit de là que si Ji>J2, W^ sera plus t)etit que W2; 

 de même W2<W5, W5<W4, ...W,.,<W„; donc le travail 

 d'oscillation diminuera d'une tranche à la suivante, et par 

 conséquent aussi la température ira en décroissant depuis 

 la température de la masse intérieure de la lame (qui, par 

 hypothèse, est la même que celle de la n'""' tranche) 

 jusqu'à la tranche extrême qui limite la lame dans h^ 

 milieu ambiant. 



Cette démonstration conduit directement à la consé- 

 quence suivante : Si, dans une lame liquide naissante, les 

 tranches constituant la couche superficielle d'épaisseur r 

 ont des températures de plus en plus faibles à mesure 

 qu'elles sont plus proches de la tranche-limite, les quantités 

 de chaleur sensible qu'elles ont perdues par le jeu des 

 forces moléculaires doivent être compensées par des gains 

 d'énergie potentielle d'autant plus marquée que les pertes 

 de chaleur sensible ont été plus notables; chaque tranche 

 doit donc posséder une énergie potentielle propre, et la 

 somme de toutes les énergies caractéristiques des différentes 

 tranches doit constituer une énergie potentielle totale que 

 l'expérience doit pouvoir révéler si la théorie que je pro- 

 pose est exacte. Cette conséquence, sur laquelle je revien- 

 drai plus tard, est confirmée de tout point par l'observation 

 directe. 



