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10. Dans tout ce qui précède, nous n'avons parlé que du 

 cas d'une lame liquide plane; les mêmes raisonnements 

 s'appliqueront-ils au cas d'une lame courbe, par exemple 

 d'une lame sphérique? Sans aucun doule, pourvu que le 

 rayon de courbure soit suffisamment grand par rapport au 

 rayon d'activité r; en effet, b s molécules qui interviennent 

 en plus ou en moins se trouvent toutes comprises dans le 

 ménisque limité par la surface liquide, le plan tangent au 

 point considéré et la sphère d'attraction moléculaire; 

 comme celle-ci a un rayon extrêmement petit (moins de 

 ^""'"/aoooo), les molécules encore agissantes seront très peu 

 nombreuses, et de plus, les composantes normales des 

 actions qu'elles exercent doivent être d'une petitesse 

 extrême en comparaison des autres composantes dont la 

 somme est égale à Ai; de même les valeurs A^, A5, etc., 

 différeront si peu de celles qui se rapportent à une surface 

 courbe, que l'énergie potentielle d'une surface courbe 

 devra être regardée comme étant la même que celle 

 d'une couche superficielle plane. C'est encore, comme 

 nous le verrons, ce que l'expérience confirme pleinement. 



11. Avant d'exposer les conséquences de notre théorie, 

 il nous paraît utile de présenter quelques remarques sur la 

 marche que nous avons suivie. 



En premier lieu, au lieu de raisonner sur une masse 

 liquide contenue dans un vase, nous considérons une sim- 

 ple lame liquide que nous supposons fraîchement déve- 

 loppée; cette condition nous paraît essentielle, car elle 

 élimine plusieurs facteurs qui modifient graduellement les 

 phénomènes; d'ailleurs presque toutes les expériences df 

 capillarité exigent, pour leur parfaite réussite, l'emploi de 

 couches superficielles fraîchement développées. 



