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OU 



J 



2- ms 

 9 



(î- 



Celle pression, calculée pour le cas idéal, doit, suivant 

 ce que nous avons vu plus haut, être double de la pression 

 réellement exercée. Nous aurons donc comme expression 

 de cette dernière : 



msi~V' -+- VM. 



g \3 



Nous devons en déduire la pression exercée sur 

 la surface postérieure ms de la plaque et représentée 

 parg-msU^, pour obtenir séparément la pression exercée 

 par le courant. Si donc nous exprimons comme précédem- 

 ment cette pression par p, nous aurons Téquation 



p = -ms V% 

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qui concorde avec celle que nous avons donnée plus 

 haut (4). 



Les choses sont, en réalité, bien plus compliquées que 

 dans le cas idéal que nous avons admis pour la détermina- 

 tion de la pression, et dans lequel on peut se rendre compte 

 des moindres détails. Le courant d'air n'arrive pas contre 

 la plaque sans avoir subi de modifications; il subit un arrêt 

 devant celle-ci par ce que l'air, empêché dans son mou- 

 vement primitif, ne peut pas assez rapidement s'écouler 

 sur les côtés et faire place à l'air qui le suit. L'air qui 

 arrive doit donc se mélanger partiellement à celui qui se 

 trouve encore devant la plaque, ce qui ne peut pas se faire 

 sans qu'il s'exerce dans les directions les plus variées des 

 chocs très nombreux entre les molécules des deux masses 

 d'air. 



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