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qu'elles sont traversées par un faisceau lumineux normal a'ux lignes de 

 force. En poursuivant et complétant cette étude, nous avons été conduits 

 à étudier ce qui se passe lorsque la lumière se propage parallèlement au 

 champ. Nous avons observé ainsi les faits suivants : 



I. Si l'on mesure (avec la lumière jaune de l'arc au mercure) le pouvoir rotatoire 

 magnétique de ces solutions, on trouve qu'en général il ne diffère pas sensiblement 

 de celui de l'eau, même si l'on prend des solutions concentrées. Mais il y a certains 

 échantillons d'hydioxyde de fer colloïdal qui donnent des résultats tout différents. 

 Tel est le cas d'un liquide à biréfringence magnétique négative, et surtout d'un liquide 

 à biréfringence positive dont nous indiquerons ailleurs le mode de préparation et les 

 propriétés ('). La matière en suspension dans ces liquides a un pouvoir rotatoire 

 magnétique très net; ce pouvoir rotatoire est négatif, de sens opposé à celui de l'eau. 

 Une solution concentrée donne en effet des rotations négatives qui, dans les mêmes 

 conditions, s'annulent, puis deviennent positives quand on dilue le liquide. 



II. La loi de Verdet (proportionnalité des rotations au champ magnétique), qui se 

 vérifie, comme on sait, avec tous les liquides (') étudiés jusqu'ici, que les rotations 

 soient positives ou négatives, ne s applique pas à ces liquides. Le pouvoir rotatoire 

 mao^nétique propre du colloïde croît d'abord rapidement dans des champs très faibles, 

 puis bientôt n'augmente plus que très lentement (ce caractère étant beaucoup mieux 

 marqué avec le liquide à biréfringence positive). Il en résulte, par exemple, qu'un 

 liquide étant assez dilué pour donner dans un champ intense une rotation positive, 

 donne une rotation nulle si l'on affaiblit le champ suffisamment et une rotation néga- 

 tive dans des champs plus faibles encore. 



III. Ce pouvoir rotatoire magnétique négatif est accompagné d'un dichroïsme 

 circulaire magnétique : les vibrations circulaires parallèles aux courants d'Ampère, 

 qui se propagent moins vile que les vibrations de sens inverse, sont plus affaiblies en 

 traversant le liquide. L'angle dont la tangente mesure le rapport des axes de la vibra- 

 tion elliptique émergente et qui mesure ce dichroïsme augmente lui aussi très lente- 

 ment avec le champ lorsque celui-ci n'est pas très faible. 



IV. Ajoutons un peu de gélatine au liquide, à biréfringence positive, qui possède 

 le plus nettement ces propriétés, enferraons-le dans une petite cuve et laissons la solu- 

 tion, placée dans le champ magnétique d'un électro-aimant, se prendre en gelée : 

 La cuve, une fois soustraite à l'action du champ magnétique, agit encore sur la 

 lumière polarisée. La rotation, mesurée au bout de plusieurs jours, n'a que très peu 

 diminué. Cette rotation se distingue d'ailleurs de celle d'un corps naturellement actif : 

 si l'on retourne la cuve face pour face, le pouvoir rotatoire change de signe, ce qui 



(') La loi de variation de la biréfringence avec le champ est analogue à celle que 

 nous avons trouvée pour le/er de Bredig. 



(-) La seule exception connue jusqu'ici à cette loi est celle que présente le fer lui- 

 même en lames minces. Il est bon de rappeler que, dans ce cas, une vibration inci- 

 dente tourne, en traversant la lame, dans le sens des courants d'Ampère et qu'elle 

 acquiert une faible ellipticité dans le même sens. 



