SÉANCE DU 22 JANVIER 1906. 229 



En admettant donc les charges électriques contraires des chromosomes 

 et du cytoplasma polarisé aux centrosomes, nous avons une distribution 

 des équipotentielles et des lignes de force qui coïncide avec la forme de 

 l'amphiaster. 



J'ai vérifié expérimentalement cette distribution au moyen de la figura- 

 tion électrochimique des équipotentielles de Guébhard, en employant 

 deux aiguilles à charge positive pour représenter les centrosomes et une 

 lame à charge négative pour la plaque éqnatoriale chromatique ('). 



Pour comprendre la segmentation longitudinale des filaments chroma- 

 tiques, il suffit d'appliquer la théorie des solutions colloïdales de J. Perrin. 



Un germe colloïdal, d'abord extrêmement petit, ne portera presque ja- 

 mais de charge et il grossira, favorisé par In tension superficielle et par la 

 cohésion; puis, au delà d'une certaine taille, il portera en moyenne 

 un électron et nulle cause encore ne l'empêchera de grandir; puis il portera 

 deux électrons, qui se repousseront et qui distendront le granule formé. 



Celte répulsion pourra être assez grande pour amener la segmentation 

 du granule (- ). Chaque chromosome étant formé d'une série de granula- 

 tions chromatiques ou chromomères, nous pouvons faire pour chaque 

 chromomère le raisonnement de Perrin et expliquer ainsi la segmentation 

 longitudinale du chromosome. 



Ces deux groupes de moitiés jumelles marchent vers les pôles de la cel- 

 lule, suivant les lignes de force du champ, sous la double impulsion de leur 

 répulsion mutuelle et de l'attraction des centrosomes. 



A mesure qu'augmente la séparation des deux groupes chromatiques, le 

 champ de force se modifie aux environs de l'équateur de la cellule. Les 

 équipotentielles entre les deux groupes de charge électrique de même 

 nom tendent à devenir des lemniscates et, quand les nouveaux noyaux se 

 reforment, noussommesarrivésau cas de la distribution des équipotentielles 

 entre deux pôles ou deux sphères de même nom. Comme on sait, ces équi- 

 potentielles forment, pour les potentiels élevés, deux systèmes de courbes 

 fermées autour de chaque pôle suivis pour les potentiels décroissants de 

 lemniscates qui enveloppent les deux centres, puis par des courbes ellip- 

 tiques de plus en plus grandes. 



Lippmann a fait voir l'influence des différences de potentiel sur la ten- 



(') An. AJus. A'ac. Buenos-. lires, 3" série, t. V, p. 259-276. 

 (^) J. Perrin, Comptes rendus, t. GXXXVII, jj. 565. 



G. R., 1906, 1" Semestre. (T. CXLII, N» 4.) -^ I 



