SÉANCE DU 12 FÉVRIER 1906. 877 



santé en y introduisant 77, j'ai pu avec -n' réussir à représenter l'ensemble 

 du réseau de l'acide carbonique, tant l'éLal liquide que l'état gazeux, et la 

 courbe de saturation. 



Ces dernières considérations suffiraient pour montrer que le terme 

 (p -t-~') est inacceptable môme indépendamment des vérifications numé- 

 riques; et, quant au terme .\./(t)dt qui suppose la chaleur spécifique sous 

 volume constant fonction de la température seule, sa forme entraînerait 

 comme conséquence la stricte exactitude de la loi du coefficient de pres- 

 sion; or cette loi ne peut jusqu'ici être considérée que comme approchée, 

 et encore faut-il remarquer qu'elle est évidemment en défaut dans le cas 

 de corps qui, comme l'eau, pourraient présenter le phénomène du maxi- 

 mum de densité. 



MÉCANIQUE RATIONNELLE . — Quelques lemmes relatifs aux quasi-ondes de choc. 



Note de M. P. Di heh. 



Les surfaces qui limitent une quasi-onde de choc ne sont point déter- 

 miriéesavec une absolue rigueur; à une quasi-onde don née, on peut toujours 

 substituer une couche dont l'épaisseur soit du même ordre de grandeur 

 que celle de la quasi-onde et qui contienne la quasi-onde. Il en résulte que, 

 s'il s'agit d'étudier une portion limitée de la quasi-ontie pendant un temps 

 limité, on peut toujours supposer que les surfacesS„, S, qui la comprennent 

 sont parallèles entre elles et que leur distance A ne varie pas avec le temps. 

 Ces suppositions simplifient beaucoup les raisonnements. 



Désignant par M^ un point de la surface S^, nous mènerons à cette sur- 

 face une demi-normale dans le sens qui va vers la surface S, ; cette demi- 

 normale rencontrera la surface S, en un point M, tel que M^ M, = h. Nous 

 désignerons par / la direction de cette demi-normale et par a, p, y ses cosi- 

 nus directeurs. 



Soit F une grandeur qui varie très brusquement au travers de la quasi- 

 onde; au point Mo elle a la valeur Fo et au point M, la valeur F, ; la diffé- 

 rence (F„ — F,) n'est pas une très petite quantité de l'ordre de h. Il en 

 résulte qu'en un point M, intérieur à la quasi-onde, les dérivées par- 

 tielles -3—, -r-, -— sont, en eénéral, très erandes de l'ordre de -r- Par le 

 Ox dy dz ° ^ '- Il 



point M, menons une direction parallèle à la surface S„; nous supposerons 

 que la dérivée de F suivant cette direction n'est pas une quantité très grande 



