SÉANCE DU 12 FÉVRIER 1906. 379 





<y.ll — pt' — yW 



la vitesse de propagation de la quasi-onde rapportée à V élément fluide qui 

 se trouve en M à l'instant t. 



Nous aurons parfois à évaluer l'intégrale 



Si nous voulons négliger, par rapport à la valeur finie de cette intégrale, 

 les quantités très petites de l'ordre de h, il nous suffira, dans l'évaluation 



de -j-y de tenir compte des quantités très grandes de l'ordre de j, en sorte 



que nous pourrons user de l'égalité (3); nous aurons donc, aux quantités 

 prés de l'ordre de h, l'égalité 



Supposons maintenant que la grandeur F ait, le long du segment MoM,, 

 un sens unique de variation et qu'il en soit de même de la grandeur ■<?; 

 l'égalité précédente pourra s'écrire, en négligeant toujours les très petites 

 quantités de l'ordre de h, 



§^/ = V9(F„-F,), 



M. "' 



X) étant une valeur comprise entre 



(7) '^''0 = ^ - °^«o — P<'(, — T<^o. 



vitesse de propagation de la quasi-onde rapportée à l'élément fluide qui se 

 trouve en M„ à l'instant /, et 



(7 bis) ■ç^ = ^ — CI.U, — p*', — y»»,, 



vitesse de propagation de la quasi-onde rapportée à l'élément fluide qut se 

 trouve en M, à l'instant t. 



Dans le cas oîi ■ç n'aurait pas, de M„ à M,, un sens unique de variatioh. 



