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tandis que, ^'if se contracte par é/émtion de température, on a 



Remarquons de suite que les égalités (3) et (4) donnent les identités 

 suivantes, dont nous aurons à nous servir, 



(8) dnd? = (2p| + r g) (,i?y^-E?^dadT - r'~(dTy, 



(9) Ed.^-^d,-gjT. 



La relation d'Hugoniot est applicable à notre quasi-onde; elle peut 

 s'écrire 



j[^(p,,T,) + ET,<p,,T,)--C(p„,T„)-ET„<p„,T„)]p„p. 



(10) no + n, 



j j— (P.-Po) = o. 



Donnons-nous, en amont de l'onde, les valeurs de p^, T^; !!„ sera donné 

 par l'égalité (3). Faisons varier la valeur de p, ; les égalités (3) et (lo) nous 

 donneront ï,, Et, en fonctions de p, ; soient 6(p,), P(p)) ces fonctions; 

 <t(p, , T,) deviendra une fonction de p,, S(p,). Les égalités (3) et (lo) nous 

 donneront sans peine 



(11) Eep„p,^ + :^[(P-n„)p„+(p,-p„)?.^]=o. 



Cette égalité donne 



Des calculs semblables donnent 



ip.=P« 



Les égalités (8) el (12) nous montrent que 



L 4. Jp.=p.~ ^^ àp, +P« ô?l 



L dp, Jp. = p. 



(là) i ■- "^' -^P'=P' 



"^ô L ".''1 JPi = Ps 



